Такой вектор описывает квантовое состояние частицы со спином 1 на прямой или любой другой частицы с позиционной степенью свободы и 3 внутренними состояниями.
Для начала вы можете разложить волновые функции по базису. Например, если у вас есть волновая функция| ψ ⟩
который зависит от позиции, вы можете расширить его в основе позиции| Икс⟩п
, т.е. написать
| ψ ⟩ = ∫ψ ( Икс ) | Икс⟩пд х,
где
ψ ( Икс ) знак равно ⟨ Икс | ψ ⟩
. Также часто просто пишут
ψ ( х )
в таком случае.
Теперь, если у вас есть квантовое состояние, которое не зависит от положения, а, например, от некоторой внутренней степени свободыс = 0 , . . . , С− 1
(например, спин+ 1
,0
, или− 1
), то можно написать
| ψ ⟩ =∑о= 0С− 1ψо| о⟩с ,
где
ψо= ⟨ σ| ψ ⟩
. (Ясно, что спиновый базис
| о⟩с
не имеет ничего общего с позиционной основой
| Икс⟩п
-- здесь нужно быть осторожным, а обозначения часто бывают неаккуратными.) Учитывая, что
о
имеет дискретное количество настроек, это часто записывается в виде вектора с
С
компоненты, например, для
С= 3
| ψ ⟩ =⎛⎝⎜ψ0ψ1ψ2⎞⎠⎟ .
Теперь представьте, что у вас есть объект, у которого есть и положение, и спин (например, частица со спином 1, которая имеет 3 спиновых состояния). Тогда это можно записать как
| ψ ⟩ = ∫д х∑о= 0С− 1ψо( х ) ( | σ⟩с⊗ | Икс⟩п) ,
или как
| ψ ⟩ =⎛⎝⎜ψ0( х )ψ1( х )ψ2( х )⎞⎠⎟ .
Таким образом, ваш вектор описывает квантовое состояние частицы с некоторым положением и тремя внутренними состояниями (например, частица со спином 1 на прямой).
Даниэль Санк
Саян Датта
Саян Датта
Ади Ро
Саян Датта
СлучайныйПреобразование Фурье