Вопрос об ограничениях в БРСТ-теориях Фока

В BRST Symmetry in the Classical and Quantum Theory of Gauge Systems Хенно говорит, что представление Фока неприменимо к нечетному числу ограничений. Затем он продолжает говорить, что квартет Куго-Одзима требует, чтобы ограничения были парными. Для теорий BRST, когда они не парные?

Полная ссылка: М. Хенно, БРСТ-симметрия в классической и квантовой теориях калибровочных систем. Опубликовано в Quantum Mechanics of Fundamental Systems (редактор К. Тейтельбойм), 1988 г., глава 10, с. 138.

Ответы (1)

Глупый ответ - принять меры

л "=" ( д ˙ 1 д ˙ 2 ) 2 2 + ( д 1 д 2 ) 2 2 .
У него есть только одно ограничение, п 1 + п 2 "=" 0 .

Я не знаю другого физического примера, но не удивлюсь, если он существует.

Есть как минимум два менее глупых ответа.

Первая — это (3+1)-d теория Максвелла в А 0 "=" 0 калибровка, потому что тогда единственным ограничением является закон Гаусса Е "=" 0 .
Существуют соответствующие духи, у которых нет динамики, поскольку она состоит только из не зависящих от времени калибровочных преобразований.
В результате о них никто толком не говорит.

Вторая - это (0 + 1)-d теория Максвелла, где единственная калибровочная инвариантность порождается Π 0 , импульс сопряжен с А 0 .
Это в основном противоположность предыдущему примеру, замораживание пространства вместо времени.

Как это отвечает на вопрос « Для БРСТ-теорий, когда они не парные? »?
Ну можно и БРСТ зарядку написать Вопрос "=" η ( п 1 + п 2 ) и вся техника БРСТ работает. Есть ли более сложное значение «теории БРСТ»?