Например, для изолированной системы энергия сохраняется. Но тогда любая функция энергии (например, д.), тоже сохраняется. Поэтому можно составить бесконечно много сохраняющихся величин, просто используя закон сохранения энергии.
Почему же тогда обычно можно услышать о «системе, имеющей константы движения»? «Система, имеющая только одну постоянную движения»?
Может быть, стоит отличать независимые интегралы движения от функций интегралов движения? См. уравнения (2) и (3) в моем посте . Количество независимых констант движения ограничено количеством независимых начальных данных (если задача корректна).
РЕДАКТИРОВАТЬ: еще один способ понять это - подсчитать независимые степени свободы системы.
Предположим (для простоты в этом вопросе), что гамильтониан H не зависит от времени. Тогда любая функция f, у которой скобка Пуассона с H {f, H}=0, является константой движения. Также теорема Пуассона состоит в том, что если обе f, g являются константами движения, то {f, g} порождает еще больше констант движения.
Уточнение состоит в том, что функции f, g здесь определяют канонические замены переменных, поэтому нас интересуют только те, которые заменяют и с новыми координатами . Их будет не более 2N.
Идеальная договоренность состоит в том, чтобы вызвать как можно больше как можно меньше из (преобразованного) гамильтониана , доступно только N максимум. Таким образом, да, многие «константы движения» будут функциями друг друга (аналогично тому, что в качестве координат доступны не только x (q), y (p), но также x + y, и т. д.), но желательно использовать только те, которые приводят к более простому гамильтониану.
В классической механике есть семь фундаментальных аддитивных констант движения, это энергия и три составляющие импульса и углового момента. Другими словами, каждая константа движения, , можно однозначно записать как:
Доказательство этого факта можно найти у Ландау, т. 1.
Марек
Дэвид З.
Марек
Томаш Браунер
Геннет