Дополнительный вопрос по теме «Петли Уилсона как повышающие операторы»

Это дополнительный вопрос по теме, которую я открыл несколько дней назад, Петли Уилсона как повышающие операторы .

Бумага

Топологическое вырождение квантовых холловских жидкостей. XG Вен, А. Зи. физ. Ред. B 58 нет. 23 (1998), стр. 15717-15728 . arXiv:cond-mat/9711223 .

дает хороший вывод явных основных состояний U ( 1 ) Теория Черна-Саймонса на торе в разделе 2 об абелевых квантово-холловских состояниях.

В частности уравнение (12) дает общий вид основного состояния ψ ( у ) "=" н "=" с н   е я   2 π н у . Из-за того, что теория живет на торе, многообразие основного состояния оказывается к -кратно вырожденный.

Мой вопрос: можно ли (прямым вычислением) получить соотношения

Вт ( б ) | н "=" | н + 1  мод  | к | , Вт ( а ) | н "=" е 2 π я н / к | н .
из предыдущего вопроса?

У меня нет особенно сильного опыта в теории поля, поэтому я чувствую себя несколько неловко, когда дело доходит до явного вычисления петли Уилсона (с ее экспоненциальным калибровочным полем и порядком путей), действующей на построенное состояние.

Я с нетерпением жду ваших ответов.

Ответы (1)

Переписка такая: Вт ( а ) "=" е 2 я π у , Вт ( б ) "=" е 2 я π Икс .

От [ Икс , у ] "=" я 2 π к ( 9 ) , мы получаем : Вт ( а ) Вт ( б ) "=" е 2 я π к Вт ( б ) Вт ( а ) (см. предыдущий ответ ).

Как поясняется в тексте между формулами ( 19 ) и ( 20 ) , Икс и у может принимать только дискретные значения 1 к , 2 к , . . . . . , к 1 к , 1 .

Прямым следствием этого является: Вт к ( а ) "=" Вт к ( б ) "=" я г , как и хотелось, из-за отождествлений Икс "=" Икс + 1 и у "=" у + 1 .

[РЕДАКТИРОВАТЬ]

Петли Уилсона

Вот нестрогий аргумент, но это мое ощущение. Если мы посмотрим на уравнение ( 4 ) из вашей статьи мы видим, что:

(4) а 0 ( Икс 1 , Икс 2 , т ) "=" 0 , а 1 ( Икс 1 , Икс 2 , т ) "=" 2 π Икс ( т ) л 1 , а 2 ( Икс 1 , Икс 2 , т ) "=" 2 π у ( т ) л 2

Теперь выберите путь ( а ) : Икс 2 увеличение , 0 Икс 2 л 2 , и Икс 1 , т постоянная (так г Икс 1 "=" 0 ) мы бы хотели иметь :

(5) а ( а я г Икс я ) "=" а ( а 2 г Икс 2 ) "=" 0 л 2 2 π у ( т ) л 2 "=" 2 π у ( т )

Итак, у нас было бы:

(6) Вт ( а ) "=" е я а ( а я г Икс я ) "=" е 2 я π у

В том же духе выбирай путь ( б ) : Икс 1 уменьшение , 0 Икс 1 л 1 , и Икс 2 , т постоянная (так г Икс 2 "=" 0 ) мы бы хотели иметь :

(7) б ( а я г Икс я ) "=" а ( а 1 г Икс 1 ) "=" л 1 0 2 π Икс ( т ) л 1 "=" 2 π Икс ( т )

Итак, у нас было бы:

(8) Вт ( б ) "=" е я б ( а я г Икс я ) "=" е 2 я π Икс

Основа

Потому что импульс п является п "=" 2 π к Икс "=" я у , мы можем переписать Вт ( б ) как Вт ( б ) "=" е 1 к у .

Итак, у нас есть: Вт ( б ) ψ ( у ) "=" ψ ( у 1 к )

Тогда естественно постулировать следующее основание:

(9) ψ н ( у ) "=" н | у "=" дельта ( к у н )

Мы видим, что :

(10) Вт ( а ) ψ н ( у ) "=" е 2 я π у дельта ( к у н ) "=" е 2 я π н к дельта ( к у н ) "=" е 2 я π н к ψ н ( у )

(11) Вт ( б ) ψ н ( у ) "=" ψ н ( у 1 к ) "=" дельта ( к ( у 1 к ) н ) "=" дельта ( к у ( н + 1 ) ) "=" ψ н + 1 ( у )

Я могу понять ваш аргумент, кроме первой строки. Получены ли W (a) и W (b) из расчета первого принципа из исходного определения петли Вильсона? Также не | н "=" е я 2 π н у (просто составляющая Фурье \psi)? Воспроизводит ли это тогда правильно действие W(a) и W(b) на | н ?
@MrLee: я отредактировал ответ, чтобы добавить точности для петель Уилсона и основу | н
Большое спасибо, Тримок. Ваш ответ очень подробный и красивый. Пожалуйста, позвольте мне еще один вопрос: в вашем выводе петли Уилсона (которую, как вы заявили), вы опускаете «упорядочение путей», которое действует на экспоненту. Почему вы можете игнорировать порядок путей в этом конкретном случае?
Упорядочивание пути относится к определенному порядку относительно параметра, которым обычно является время. т . Пути были определены в т "=" постоянный, так что, кажется, что нет никакой проблемы.