Итак, вопрос о концепции увеличения энтропии. Получаем результат (используя теорему Клаузиуса о неравенстве) .
Затем утверждается, что для закрытой системы равен нулю и, следовательно, . Достаточно справедливо, что полная энергия в замкнутой системе постоянна, и поэтому никакое тепло (тепловая энергия в пути) не может втекать или вытекать. Что меня беспокоит, так это то, что я не могу представить процесс, в котором сумма могут передаваться в систему или из системы, если система закрыта. И это приводит меня к также, что приводит к .
Теперь я знаю, что есть проблема, так как энтропия на самом деле генерируется, когда тепло течет между подсистемами в изолированной системе, которую можно было бы рассчитать. Проблема возникает из-за утверждения, что равен нулю. В изолированной системе необратимое количество тепла может (и будет) передаваться между подсистемами с разными температурами. Несмотря на то, что чистая теплоотдача равна нулю, также должен быть равен нулю в изолированной системе с двумя подсистемами температур и чтобы это получилось, что неправильно. Объяснение очень ценится.
С уважением!
Ваше заявление
Несмотря на то, что чистая теплоотдача равна нулю, также должен быть равен нулю в изолированной системе с двумя подсистемами температур T1 и T2
это неверно. Суммарная энтропия изолированной системы может увеличиваться. Вселенная — изолированная система, и ее энтропия все время возрастает.
Действительно, когда тепло переносится из более теплой части системы в более холодную, полная энтропия системы увеличивается на .
Правильное утверждение: полная энтропия изолированной системы, находящейся в термодинамическом равновесии, остается неизменной. Система с колебаниями внутренней температуры не находится в равновесии.
Даже если у вас нет передачи тепла для необратимого процесса в изолированной системе, для обратимого пути между теми же двумя конечными состояниями систему не нужно рассматривать как изолированную, и тепло может передаваться в систему или из нее обратимо. . Весь термин «обратимый путь» означает, что вы должны определить альтернативный путь между теми же двумя конечными состояниями системы, которая является обратимой. Обратимый путь не обязательно должен иметь какое-либо сходство с реальным необратимым путем, которым подверглась система.
Рецепт кулинарной книги (с примерами) о том, как определить изменение энтропии для необратимого пути, пройденного системой постоянной массы, см. по следующей ссылке: https://www.physicsforums.com/insights/grandpa-chets-entropy- recipe/ Один из примеров по этой ссылке — пример вашей подсистемы.
Сэм Джефферсон
Джим Дэннер
Сэм Джефферсон
Джим Дэннер
Сэм Джефферсон
Джим Дэннер