Голографический двойник массивной КТП?

Наивный вопрос о голографическом двойнике массивной КТП: формула Рю-Таканаяги для энтропии запутанности (см. их статью ) предполагает, что голографический двойник массивной КТП (например, КТП, которая имеет хороший голографический двойник, возмущен соответствующее возмущение) является «ограниченным» AdS, поэтому я хотел бы знать, каково точное значение «ограниченного» AdS? Например, конкретная метрика?

Любые комментарии или ссылки приветствуются, спасибо.

Ответы (1)

При больших энергиях соответствующий оператор не влияет на теорию поля, поэтому УФ-область двойственной геометрии возмущенной КТП (т.е. близкая к границе) — это просто AdS. Однако при следовании за потоком РГ в некотором масштабе начинают действовать эффекты возмущения, именно здесь геометрия деформируется.

Для возмущенной массы CFT ниже масштаба масс массовая щель предотвращает создание пар, и теория поля «замораживается». Это может быть (грубо) смоделировано с помощью AdS/CFT, ограничивая голографическую координату (и, следовательно, пространство-время) и ограничивая ее некоторым диапазоном. 0 < г < г 0 , как и все, что происходит за г 0 не может повлиять на теорию деформации массы.

Энтропия запутанности, конечно, изменяется из-за деформации, поскольку в конечном счете за эту энтропию ответственны частицы, образованные парами. Формула Рю-Такаянаги

С "=" А 4 г Н
можно зафиксировать это уменьшение запутанности, отрезав объемные гомологичные поверхности (заканчивающиеся на области запутывания на границе) и, таким образом, уменьшив площадь поверхности.

Строго говоря, ограничение не совсем точное. Однако существуют связанные (и четко определенные) концепции, такие как модели с мягкими стенками.

Спасибо, еще один связанный с этим вопрос: если мы предположим, что в г 0 , чтобы удовлетворить уравнению Эйнштейна, нужно ли нам граничное условие, скажем, массивная мембрана в г "=" г 0 ? Как это понять в голографии? Что такое двойной объект в QFT?
Я не думаю, что люди обычно ставят граничные условия так, чтобы удовлетворялись уравнения Эйнштейна. Вы просто берете решение уравнений Эйнштейна без ограничений, а затем снимаете ограничения, что приводит к пространству-времени, которое явно не удовлетворяет уравнениям Эйнштейна. Вот почему я сказал, что процесс не является четко определенным. Задаются только граничные условия для негравитационного поля, а именно другие поля должны обращаться в нуль при г 0 .
Голографический двойник массивной КТП?
СпросиСетьПолитика конфиденциальности1y, 0v