Для двух операторовА ( т )
иБ ( т )
запаздывающая функция Грина определяется как
гр( т ,т′) ≡ ⟨ ⟨ А ( т ) | Б ( т ) ⟩⟩р= - я θ ( т -т′) ⟨ { А ( т ) , В (т′) } ⟩
то можно показать, что
я∂∂тгр( т ,т′)= δ( т -т′) ⟨ { А ( т ) , В (т′) } ⟩ - я θ ( т -т′) ⟨ { я∂А ( т )∂т, Б (т′) } ⟩= δ( т -т′) ⟨ { А ( т ) , В (т′) } ⟩ - я θ ( т -т′) ⟨ { [ А ( т ) , ЧАС( т ) ] , В (т′) } ⟩= δ( т -т′) ⟨ { А ( т ) , В (т′) } ⟩ + ⟨ ⟨ [ А ( т ) , Ч( т ) ] | Б (т′) ⟩⟩р
Если гамильтониан
ЧАС
в картине Шрёдингера не зависит от времени, то корреляционные функции зависят от
( т -т′)
, не на
т
и
т′
в отдельности. Мы можем перейти в пространство Фурье, EOM становится
ω ⟨ ⟨ А | Б ⟩⟩рзнак равно ⟨ { А , В } ⟩ + ⟨ ⟨ [ А , ЧАС] | Б ⟩⟩р.
Начиная с этой формулы , я хочу вывести аналитическое выражение для запаздывающей функции Грина со следующим гамильтонианомЧАС
(фермионная система):
ЧАС"="∑кИкса†как+∑м ≠ пу(а†ман+а†нам)
Это следующее мое решение:
А =ас, В =а†т⇒ ω ⟨ ⟨ас|а†т⟩⟩р= ⟨ {ас,а†т} ⟩ + ⟨ ⟨ [ас, ч] |а†т⟩⟩р
[ас, ч]= [ас,∑кИкса†как+∑м ≠ пу(а†ман+а†нам) ]"="∑кх {ас,а†к}ак+∑м ≠ пу{ас,а†м}ан+∑м ≠ пу{ас,а†н}ам= хас+∑нуан( s знак равно м ≠ п )
югрс т"="дельтас т+ хгрс т+∑ну⟨ ⟨ан|а†т⟩⟩р⇒грс т"="дельтас т+ у∑нгрн тш - х
Но этот результат является окончательным решением? Или как я могу еще больше упростить свои результаты?