Это потому, что для вычисления матрицы рассеяния вы не развиваете эти «внутренние» состояния только с взаимодействующим гамильтонианом (что оставило бы их неизменными), а со смесью свободных и взаимодействующих гамильтонианов. Возьмем гораздо более простую ситуацию классической динамической системы (резерфордовское рассеяние), например, точечный заряд, устремляющийся на бесконечность и рассеивающийся от фиксированного заряда с тем же знаком по траектории, похожей на гиперболу. ПозволятьИкс
быть набором состояний (т.е. положение и скорость движущегося заряда здесь). Взаимодействующая эволюция дает потокU(т2,т1) : Х→ Х
Который означает, чтоU(т2,т1) ( х )
это состояние в то времят2
еслиИкс
было состояние в то времят1
. Обратите внимание, что я не предполагают2>т1
. Поток удовлетворяет полугрупповому свойству
U(т3,т1) = U(т3,т2) ∘ U(т2,т1) .
Точно так же, если вы удалите фиксированную плату, вы получите свободный поток эволюции.
U0(т2,т1)
. Ясно, когда время идет к
± ∞
движущийся заряд находится очень далеко от неподвижного и поэтому его эволюция примерно свободна, т.е.
U(т2,т1) ≃U0(т2,т1)
если
т1,т2
оба отправлены в
− ∞
(или к
+ ∞
). Цель
С
Оператор должен связать асимптотически свободную эволюцию в бесконечном прошлом с эволюцией в бесконечном будущем. Вопрос в том, как вы помечаете такие асимптоты. естественный способ - использовать положение во время
0
. Так дано
х е Х
, нулевые данные времени для свободной эволюции, вы связываете свободную траекторию
т ↦U0( т , 0 ) ( х )
. Используя эту схему маркировки, как вы скажете, какова будущая асимптота?
у
учитывая, что прошлая асимптота
Икс
? Ответ
у"="U0( 0 , Т) ∘ U( Т, − Т) ∘U0( - Т, 0 ) ( х )
вернее предел тому когда
Т→ ∞
.
С
матрица или оператор - это карта
х → у
. Как видите, здесь используется смесь свободных и взаимодействующих операторов эволюции. В случае классических ОДУ это в основном та же идея, что и метод вариации констант.