На странице 33 этих заметок Дэвида Скиннера утверждается, что
[начиная со связного графа и удаляя мосты] говорит нам, как вычислить возмутительно от исходного действия: состоит из всех возможных 1PI графов Фейнмана, которые могут быть построены с использованием пропагаторов и вершин в .
Однако я не могу точно расшифровать, что это значит. Как человек относится к вычислениям используя диаграммы Фейнмана, как описано? Записывая диаграммы Фейнмана 1PI, должен ли я получить не просто число, а эффективное действие с явным зависимость?
РЕДАКТИРОВАТЬ: я прочитал Доказательство того, что эффективное/правильное действие является производящим функционалом функций корреляции с одной частицей (1PI) , но я не понимаю, как это позволяет нам напрямую вычислять ?
Что ж, доказательство в Ref. 1, строго говоря, не вычисляет квантовое эффективное действие непосредственно, а производящий функционал связанных диаграмм двумя способами:
Как деревья, построенные из полных пропагаторов, вершин 1PI и источников , через комбинаторный аргумент.
Как деревья, построенные из -распространители и -вершины - действие и источники , благодаря приближению ВКБ.
Однако из-за биективного характера преобразования Лежандра мы заключаем, что -пропагаторы являются полными пропагаторами и -вершины являются вершинами 1PI. Для получения более подробной информации см. соответствующий пост Phys.SE.
Использованная литература:
Явный расчет полного эффективного потенциала с точки зрения диаграмм Фейнмана впервые изложен в «Функциональной оценке эффективного потенциала», R. Jackiw, Phys. Ред. D 9, 1686 (1974). Результаты нетривиальны по нескольким причинам. Во-первых, структура однопетлевого вклада в эффективное действие принципиально отличается от членов высших петель. Однопетлевой член является функциональным определителем, и до рассматриваемой статьи уже было известно, как его вычислить. [Например, такого рода вычисления выполняются более неуклюже в работе «Радиационные поправки как причина спонтанного нарушения симметрии». S. Coleman, E. Weinberg, Phys. Ред. D 7, 1888 (1973).]
Однако члены с более высокой петлей включают сумму по одночастичным неприводимым пузырьковым диаграммам вакуума, и, кроме того, правила Фейнмана для этих диаграмм не являются правилами Фейнмана для исходной теории. Например, в теории, правила Фейнмана для вакуумных пузырей на самом деле включают как 3- и 4- вершины, даже если базовое действие не имеет срок. А «константы связи» для новых правил Фейнмана зависят от «классического» поля , что объясняет, как конечный результат сохраняет зависимость от .
Откровенно говоря, проследить за расчетами в статье Джеки — большая работа. Даже элементы, которые могут показаться относительно простыми, такие как преобразование Лежандра функции, которое устраняет диаграммы, не являющиеся 1PI, сложно оценить в явном виде. Чтобы разобрать и понять весь анализ, необходимо хорошо знать радиационные поправки.
Вакабалула