Известно, что канонические коммутационные соотношения не фиксируют вид оператора импульса. Это означает, что если канонические коммутационные соотношения (CCR) задаются формулой
они могут быть удовлетворены следующим выбором операторов импульса:
где - произвольная функция.
С другой стороны, при любом выборе операторы импульса могут быть преобразованы в их наиболее часто используемую форму (и т.д. для и ) следующим преобразованием волновой функции и операторы :
Следовательно, мы получаем калибровочное преобразование, использующее только канонические коммутационные соотношения для операторов импульса и положения.
Означает ли это, что калибровочная инвариантность соответствует сохранению импульса, а не электрического заряда?
1) Если мы интерпретируем преобразование ОП как пассивное преобразование , т.е. простое изменение координат/описания, которое не изменяет систему, то нет закона сохранения.
2) Итак, в дальнейшем давайте будем интерпретировать преобразование OP как активное преобразование.
Чтобы система обладала симметрией, ее действие (или, точнее, в этом квантово-механическом контексте, его гамильтонов оператор ) должны соблюдать эту симметрию. Соответствующий закон сохранения будет зависеть от конкретной формы гамильтониана . Это все, что мы можем сказать о QM.
3) Наконец, в контексте теории поля мы можем интерпретировать преобразование ОП.
как чисто калибровочное преобразование в электромагнитной теории с нулевой напряженностью электромагнитного поля.
При интерпретации как электромагнитной теории, с одной стороны, глобальная калибровочная симметрия приводит к сохранению электрического заряда, ср. Первая теорема Нётер . См. также этот вопрос Phys.SE.
С другой стороны, не существует сохраняющейся величины, связанной с локальной калибровочной симметрией как таковой, ср. Вторая теорема Нётер . (Его нётеровская идентичность вне оболочки — тривиальная вещь. См. также этот вопрос Phys.SE.)
--
Преобразование ОП связано с выбором фазовых факторов в перекрытиях между собственными состояниями положения и импульса в КМ, ср. этот пост Phys.SE.