Мне трудно понять утверждение , что
Когда вы смотрите только на классический предел или классическую физику, теория струн точно согласуется с общей теорией относительности.
Потому что, насколько мне известно, теория струн предполагает наличие фиксированного пространственно-временного фона (т. е. все струны и мембраны взаимодействуют на фиксированном фоне, и их взаимодействие порождает фундаментальные частицы, которые мы наблюдаем), но общая теория относительности предполагает, что пространственно-временной фон находится под влиянием того, что находится в нем, и взаимодействия между ними.
Учитывая, что у обоих очень разные предположения, что имеют в виду теоретики струн, когда говорят, что теория струн согласуется с общей теорией относительности в классическом пределе? Или, точнее, как теория струн — теория фиксированного пространственно-временного фона — согласуется с общей теорией относительности в части динамического пространственно-временного фона? Я могу понять фиксированное статическое пространство-время в контексте изменяющегося динамического пространственно-временного фона, но я не могу понять изменяющееся динамическое пространство-время в контексте фиксированного статического пространственно-временного фона.
Прежде всего, утверждение состоит в том, что теория пертурбативных струн воспроизводит пертурбативную квантовую гравитацию + Янга-Миллса при низкой энергии для возмущения любого решения уравнений движения супергравитации (то, что пользователь «dimension10» упоминает, является одной частью утверждения). что пертурбативная теория струн вокруг такого фона с самого начала непротиворечива). Заметьте, что эта пертурбативная природа не является какой-то тайной ошибкой, а является таковой по самой природе теории возмущений в любом контексте. (См. также http://ncatlab.org/nlab/show/string+theory+FAQ#BackgroundDependence ).
Более того, способ, которым это работает, не нов для теории струн, а является проверенным временем процессом эффективной квантовой теории поля (см. там исторические примеры): вы записываете некоторые амплитуды рассеяния, которые вас интересуют по одной причине или другой, а затем вы ищете квантовую теорию поля, которая воспроизводит эти амплитуды рассеяния в каком-то низкоэнергетическом режиме. Однажды найденная, это заданная эффективная квантовая теория поля, которая аппроксимирует любую теорию, описываемую вашими амплитудами рассеяния при возможных высоких энергиях.
Затем вы играете в эту игру с амплитудами рассеяния струны , которые определяются суммированием корреляционных функций некоторой двумерной суперконформной теории поля центрального заряда-15 по всем возможным римановым поверхностям с заданными вставками (ваши асимптотически входящие и исходящие состояния). Затем вы спрашиваете, существует ли обычная квантовая теория поля, в которой амплитуды пертурбативного рассеяния совпадают с этими амплитудами при низкой энергии. Оказывается, это многомерная локально суперсимметричная теория Эйнштейна-Янга-Миллса, которая, следовательно, является эффективной теорией поля , описывающей пертурбативную динамику струн при низкой энергии.
См. в nLab FAQ по теории струн -- Как теория струн связана с теорией гравитации?
ОБНОВЛЕНИЕ: здесь я написал более полный ответ: как уравнения поля Эйнштейна выходят из теории струн?
Эффективные гравитационные члены пространственно-временного действия, которые можно вывести из действия Полыкова (гравитоны — это бозоны), равны:
Где мы пренебрегли сроками заказа и больше. Для первого порядка в , длина строки --
Какой -мерное действие Эйнштейна-Гильберта.
Вакуумный EFE также может быть получен непосредственно из установки бета-функционала, который измеряет нарушение конформной инвариантности, равным нулю:
Для слабой гравитации --
пользователь4552
Абхиманью Паллави Судхир
Гравитон
Абхиманью Паллави Судхир
Абхиманью Паллави Судхир
Гравитон
Джон Ренни
Дилатон
Гравитон
Дилатон
Абхиманью Паллави Судхир
Абхиманью Паллави Судхир
Qмеханик