Я думаю, что в первой формуле опечатка. Позвольте мне предложить этот (частичный) ответ для3
первые формулы:
Потому чтоЧАС( г) Н( 0 ) ∼ − l n ( z)
, мы можем написать ОРЕ для любой пары операторовФ( Ч) , Г ( Н)
функцииЧАС
(по аналогии с формулой2.2.10
п.39
объем1
)
: Ф: : Г : =е− ∫дг1дг2л нг12∂∂ЧАС(г1)∂∂ЧАС(г2): ФГ :(1)
Это дает, дляФ"="еяϵ1ЧАС(г1), Г =еяϵ2ЧАС(г2)
:еяϵ1ЧАС(г1): :еяϵ2ЧАС(г2): = (г12)ϵ1ϵ2:еяϵ1ЧАС(г1)еяϵ2ЧАС(г2):(2)
Итак, у нас есть:
:ея Ч( г): :е− я Н( 0 ): = 1г :ея Ч( г)е− я Н( 0 ): ∼ 1г:ея Ч( 0 )е− я Н( 0 ): ∼1г(3)
:ея Ч( г): :ея Ч( 0 ): = г :ея Ч( г)ея Ч( 0 ): ∼ г :е2 я Ч( 0 ): ∼ O ( z)(4)
:е− я Н( г): :е− я Н( 0 ): = г :е− я Н( г)е− я Н( 0 ): ∼ г :е− 2 я Н( 0 ): ∼ O ( z)(5)
[РЕДАКТИРОВАТЬ]
Для последнего уравнения, я думаю, это те же рассуждения, что и в Vol.1
, страница173 , 174
, формулы6.2.24
до6.2.31
[РЕДАКТИРОВАТЬ 2]
Формула1
, а формула( 2.2.10 )
не являются формулами ad hoc. Это следствие определения нормального порядка и определения сокращений. Это следствие общих формул2.2.5
к2.2.9
, , например :
Ф= : Ф: + кон т р а к т и я _ _ _ _ (2.2.8)
: Ф: : Г : = : ФG : + c r o s s - c o n t r a c t i o n s (2.2.9)
Теперь мы можем специализироваться на голоморфных полях.Д( г)
, так чтоД( г) Д( 0 ) ∼ f( г)
, и написать :
: Ф: : Г : =е∫дг1дг2ф(г12)∂∂Д(г1)∂∂Д(г2): ФГ :(6)
где
Ф
и
г
являются функциями
Д
Специализация на голоморфном поле не меняет логики и вычислений, сделанных в2.2.5
к2.2.9
Qмеханик