Думаю, я понимаю, как работает плотность состояний для свободного электронного газа. По сути, это просто коэффициент преобразования между суммированием значений k и интегрированием значений E. Если хотите, вы можете рассматривать его как плотность точек вдоль оси k дискретного графика электронной дисперсии.
Оттуда вы можете вычислить большинство термодинамических величин, таких как внутренняя энергия и теплоемкость, а также их зависимости от температуры.
Однако, как только мы выходим за рамки простой модели, я действительно не знаю, что делать. (т.е. мы можем рассчитать дисперсию в модели Кронига-Пенни. Полезно ли для этого пересчитать плотность состояний? Будет ли она даже выглядеть иначе, чем плотность состояний свободного электронного газа, учитывая, что потенциал не имеет k-зависимости Получаем ли мы какое-либо физическое представление, вычисляя плотность состояний, когда у нас есть зонная теория — помимо того, что более высокие полосы имеют больше состояний в 3D, такое же количество состояний в 2D и меньше состояний в 1D — предполагая, что газ свободных электронов плотность состояний сохраняется?)
Спасибо!
Это все довольно стандартные вещи, которые вы можете найти в других местах на этом сайте, но они не всегда четко представлены, и мне хочется поработать над ними еще раз:
Интуитивно все, что изменяет дисперсионное соотношение также изменяет плотность состояний. Это просто потому, что мы обычно маркируем состояния по их импульсу и предполагаем, что для каждого импульса есть два состояния (спин вверх и спин вниз). Это означает, что для непрерывного :
который является интегралом в размеры.
Таким образом, все, что изменяет количество импульсов при данной энергии, повлияет на это следующим образом:
Вы можете записать интеграл в сферических координатах в p-пространстве:
, так
является константой (это площадь поверхности -мерная сфера с радиусом 1). Теперь вы используете обратное соотношение дисперсии сделать замену:
Так что дисперсия, в перевернутом виде, тут как тут. Все, что вы на самом деле сделали, — это замена переменных, но то, как эти переменные изменяются, зависит от дисперсии. Эта точная процедура возможна только в том случае, если E является функцией величины p. Если это не так, как в многомерной ленточной структуре, вам нужно выполнить интегрирование по компонентам индивидуально, но это не меняет ситуацию.
В качестве примера давайте перейдем к D=1 и сравним свободную частицу и зонную структуру. Свободная частица имеет , а ленточная структура имеет форму жесткой связи , где теперь на самом деле квазиимпульсы, которые ограничены между 0 и 1, что означает ограничено от 0 до 2.
За бесплатную частицу вы получаете
Для ленточной структуры это:
Как видите, эти два выражения явно не совпадают. В частности, оба уходят в бесконечность при , но выражение структуры полосы также работает в верхней части полосы, . Это сингулярность Ван Хова , и она важна для определения различных свойств материала зонной структуры.
Дисперсия Кронига-Пенни выглядела бы более сложной и имела бы более высокие полосы, но в самой нижней полосе она была бы качественно аналогичной.
Джош Реддингтон
Рококо