Рассмотрим следующую проблему:
Рассмотрим плоскость с равномерной плотностью заряда σ , Над упомянутой плоскостью находится система проводящих проводов, состоящая из U-образной цепи, на которой расположен линейный проводник длины d может скользить с постоянной скоростью v , Система в целом имеет прямоугольную форму и параллельна плоскости. (Смотри картинку). Рассчитать линейный интеграл магнитного поля В по периметру L ( т ) указанного прямоугольника как функция времени .
![]()
Мой профессор решает эту проблему, используя четвертое уравнение Максвелла в интегральной форме, предполагая, что плотность тока J везде нуль, и что электрическое поле Е это тот, который генерируется равномерно заряженной плоскостью, то есть перпендикулярно плоскости и нормы Е = σ 2 ϵ 0 ; таким образом, уступая
Я думаю, что с этим решением что-то не так:
Поэтому мой вопрос заключается в следующем.
Предположение моего профессора ( J = 0 ⃗ , ∂ Е ∂ T = 0 ⃗ ) исправить или сделать оба J а также Е нужно изменить, чтобы учесть заряды, присутствующие в цепи? Есть ли ток в цепи вообще?
Да, в цепи действительно есть ток, однако предлагаемое решение остается в силе, хотя для его обоснования требуются дополнительные аргументы. Я утверждаю, что предположения J = 0 , ∂ Е ∂ T = 0 действительны практически везде. В частности, они выходят из строя в пределах контура проводимости и в его небольшой окрестности, размер которой составляет порядка диаметра проволоки. Поскольку мы предполагаем, что провода бесконечно тонкие, макроскопически предположения верны, но важно помнить микроскопические детали.
Я буду использовать уравнения Максвелла в гауссовых единицах, чтобы избежать надоедливых μ 0 и ε 0 «S. Для справки они выглядят следующим образом:
Это подразумевает (при условии, что S ( т ) область плоскости, ограниченная L ( т ) )
Однако весь ток течет в плоскости S ( т ) таким образом, его поток через S ( т ) является 0 ,
Термин с частными производными сложнее для изучения. Прежде всего отметим, что макроскопически нет свободных зарядов в том смысле, что макроскопическое распределение зарядов является постоянным во времени. Также система является квазистационарной, так как скорость V ≪ C --- это позволяет нам исключить любые электромагнитные волны из проблемы и работать только с зарядами и токами. Это подразумевает, что макроскопически Е является стационарным, но если бы мы предполагали глобально ∂ Е ∂ T = 0 тогда уравнения Максвелла будут означать, что В а также J также являются стационарными и всегда 0 , Чтобы увидеть, что это не так, мы должны рассмотреть, что происходит в самом проводе.
Мы предполагаем, что провод является идеальным проводником с нулевым сопротивлением. Закон Ома говорит, что в проводе E = ρ J , если ρ = 0 тогда конечный ток подразумевает E = 0 внутри провода (РЕДАКТИРОВАТЬ: так как нас интересует только вертикальная составляющая Е и не может быть вертикального тока, Е Z = 0 в проводе, даже если ρ ≠ 0 ). Таким образом, мы видим, что даже до начала движения поле не равно Е 0 везде --- это 0 внутри провода и имеет некоторую промежуточную ценность в его окрестностях. Это также показывает, что во всем мире Е не является стационарным --- движение проволоки вызывает движение нулей Е и экранирующих зарядов в проводе. Это, в свою очередь, вызывает магнитное поле и индуцированный ток. Если мы попытаемся вычислить производную, то увидим, что возле провода Е изменения от Е 0 в 0 на бесконечно малом интервале времени, поэтому производная имеет некоторую дельта-функцию- подобную форму, обеспечивая некоторое конечное (как правило) ненулевое значение для интегралов.
Для расчета поверхностного интеграла ∂ Е ∂ T нам нужно преобразовать его в более управляемую форму, что-то вроде производной от непрерывной функции. Общая формула для полной производной нестационарного поверхностного интеграла имеет вид
Вот δ S ( т ) является бесконечно малым изменением поверхности S ( т ) и я предполагаю, что S ( т ) варьируется, добавляя дополнительную площадь, как в проблеме (то есть без движения интерьера). Это обычное правило для расчета производных. В нашей проблеме F = E и поверхность выбирается так, чтобы ее граница проходила внутри проволочной петли. Это означает, что E = 0 возле границы S ( т ) и, таким образом, интеграл по изменению площади 0 , так что второй член исчезает, и мы имеем
поскольку Е везде ограничен и почти везде равен Е 0 , ответ на вашу проблему следует.
Обратите внимание, что тираж В не зависит от конкретного контура, проходящего через провод, но изменится, если мы переместим контур за пределы провода. Также отметим, что если мы рассмотрим бесконечно малую петлю вокруг сечения провода, то циркуляция В будет конечным ненулевым, если через участок проходит ненулевой ток. Это демонстрирует, что когда задача задает интеграл по периметру, мы должны точно учитывать периметр, даже небольшое изменение даст неправильный ответ.
Ваше понимание, изложенное в 2. правильно! В интегральной форме четвертого уравнения Максвелла с изменяющейся во времени поверхностью интегрирования, дифференцирование времени остается внутри интеграла:
Приложение после ответа Антона Фетисова:
В своем правильном и глубоком анализе проблемы он рассматривает эффекты конечного размера металлического провода и электрических зарядов, вызванных на его поверхности однородным электрическим полем заряженной плоскости, которые необходимы для создания нулевого полного электрического поля. в проводах. Эти наведенные заряды и связанная с этим деформация электрического поля вокруг провода движутся со скоростью v в Икс -направление.
Таким образом, с этой точки зрения существуют токи и изменяющиеся во времени электрические поля, что не согласуется с двумя основными предположениями, сделанными в задаче, а именно: J = 0 а также ∂ Е ∂ T = 0 , Вторая ошибка - это решение с неправильной интегральной формой 4-го уравнения Максвелла для изменяющейся во времени поверхности / контура интегрирования
В своем детальном анализе Антон Фетисов показал, что правая часть правильного уравнения (1) не равна нулю и что, что удивительно, равна правой части неправильного уравнения (2). Таким образом, решение проблемы, найденное профессором с неверным уравнением (2), случайно является правильным. Поэтому я сократил свой первоначальный короткий ответ (первый абзац) до все еще действующего факта, уже найденного Николом, что форма используемого уравнения Максвелла, как правило, была неправильной для зависящей от времени поверхности / контура интегрирования.
Добавлен простой вывод: для тех, кто не является виртуозом по математике, я хотел бы показать, основываясь на рассуждениях Антона Фетисова, как правая часть правильного 4-го уравнения Максвелла (1) может быть оценена для рассматриваемой задачи в простом Кстати, давая результат, указанный в вопросе Николь.
Существенным моментом являются заряды на проводе, которые электростатически индуцируются однородным электрическим полем. Е 0 = σ / ϵ 0 листовой платы σ , Только вертикальная y-компонента должна рассматриваться как интеграл. Эти заряды являются источниками дополнительного электрического поля ϵ ( х ) в и близко вокруг провода, который точно отменяет Е 0 внутри проволоки и уменьшает его возле проволоки по шкале длины диаметра проволоки 2 а , Это дополнительное проводное поле ϵ ( х ) имеет самое отрицательное значение при (плоском) минимуме ε м я н = - E 0 внутри провода, особенно на его оси. Точная функциональная форма здесь не имеет значения, пока ее минимум в х = 0 является ϵ ( 0 ) = - E 0 и это ноль пара диаметров проволоки горизонтально от оси проволоки. X- и t-зависимость вертикального поля в плоскости проволоки движущейся проволоки может быть записана как ϵ ( x , t ) = ϵ ( x - v t ) где ось провода (и минимум поля) находится в Икс 1 = V т , Полное вертикальное электрическое поле в плоскости проволоки определяется как
Из 2-го уравнения (001b) уравнений Максвелла
выражается здесь для нашей цели как
РЕДАКТИРОВАТЬ А
Как прокомментировал @freecharly (12 января 2018 года):
Все твои выводы идеальны. За исключением уравнения (10). Как отметил Антон Фетисов, путь интегрирования пролегает в металлическом проводе, где электрическое поле равно нулю, что связано с поверхностными зарядами на проводе, вызванными однородным полем заряда положительного слоя. Следовательно, пока этот путь, зависящий от времени, проходит в цепи металлического провода, интеграл будет равен нулю.
Под этими предложениями правильные уравнения и правильный конечный результат заключаются в следующем
Вместо уравнения (10)
(1) «Обобщенный векторный и двоичный анализ» , Чен-То, IEEE PRESS, 2-е издание, 1997 г., уравнения (6.11), (6.12), стр. 119. См. Выдержку здесь: Векторный анализ теорем о переносе.
(2) Я думаю, что существует много учебников, чтобы найти доказательство теоремы Гельмгольца о переносе . Но вы можете прочитать мои попытки доказать это (успешно, я хочу верить) здесь: поток векторного поля через подвижные / деформируемые поверхности
(3) Мы должны различать случаи символов ρ а также σ используется в вопросе, ответах и комментариях
Антон Фетисов
Shing
Nicol
freecharly