Убивающий тензор метрики Фридмана-Робертсона-Уокера

Я хотел бы помочь показать, что тензор,

К мю ν "=" а 2 ( г мю ν + ты мю ты ν ) ,
где ты мю "=" ( 1 , 0 , 0 , 0 ) , — тензор Киллинга пространственно плоской метрики FRW,

д с 2 "=" д т 2 + а ( т ) 2 ( д р 2 + д Ом 2 ) .

В частности, он должен удовлетворять

( а К мю ν ) "=" 0.

Я вижу, что тензор в основном а 2 × ( матрица пространственной проекции ) , но не уверен, есть ли уловка или аргумент симметрии, чтобы показать, что это Убийство?

Единственный источник, который я могу найти, это Кэрролл, стр. 344, утверждающий, что его легко проверить.

@QuirkyTurtle98 Вас интересует только умный аргумент, а не явный расчет?
The д Ом 2 в метрике следует умножить на р 2 .

Ответы (1)

Я не знаю умного способа сделать это. Но это «легко проверить», просто проверив, что

( α К мю ν ) "=" 0

удовлетворен. На бумагу у меня ушло около получаса. Никакой компьютерной алгебры не нужно!

Пространственно плоская метрика FRW на самом деле

д с 2 "=" д т 2 + а ( т ) 2 ( д р 2 + р 2 д Ом 2 )

что эквивалентно

д с 2 "=" д т 2 + а ( т ) 2 ( д Икс 2 + д у 2 + д г 2 ) .

Расчет особенно прост в т , Икс , у , г координаты. Все пространственные координаты эквивалентны, поэтому мы можем просто считать индексы либо 0 (временное) или я (пространственный).

У нас есть

г 00 "=" 1 ; г 0 Дж "=" 0 ; г я Дж "=" а 2 дельта я Дж

и

г 00 "=" 1 ; г 0 Дж "=" 0 ; г я Дж "=" а 2 дельта я Дж

из которого мы находим, что единственными ненулевыми символами Кристоффеля являются

Г я Дж 0 "=" а ˙ а 3 дельта я Дж

и

Г 0 Дж я "=" а ˙ а дельта Дж я .

(Существует шесть случаев для рассмотрения, и каждое вычисление представляет собой одну или две строки.)

Следующее использование ты мю "=" ( 1 , 0 , 0 , 0 ) , мы находим, что

К 00 "=" 0 ; К 0 Дж "=" 0 ; К я Дж "=" а 4 дельта я Дж .

Используя обычную формулу для ковариантной производной тензора с двумя ковариантными индексами, мы можем перейти к вычислению того, что единственные ненулевые ковариантные производные тензора К мю ν являются

0 К я Дж "=" 2 а 3 а ˙ дельта я Дж

и

я К 0 Дж "=" а 3 а ˙ дельта я Дж .

(Опять же, необходимо рассмотреть шесть случаев. Каждый из них занимает не более нескольких строк. Обратите внимание на концептуально интересный второй результат, где ковариантная производная нулевого компонента отлична от нуля из-за ненулевых символов Кристоффеля, умножающих ненулевые другие компоненты.)

Наконец, условие тензора Киллинга необходимо проверить для четырех случаев. Напомним, что индексы в скобках должны быть симметричны путем суммирования перестановок. С К мю ν симметричен, нам нужно рассмотреть только три из шести перестановок; мы просто «повернем» индексы.

Когда все три индекса являются временными, это сводится к одному члену, который, как мы обнаружили, равен нулю:

0 К 00 "=" 0.

Когда два индекса временные, а один пространственный, он тривиально равен нулю, потому что все члены равны нулю:

0 К 0 я + 0 К я 0 + я К 00 "=" 0.

Когда один показатель временной, а два пространственных, он нетривиально равен нулю, потому что три термина — mirabile dictu! - отмена:

0 К я Дж + я К Дж 0 + Дж К 0 я "=" 2 а 3 а ˙ дельта я Дж а 3 а ˙ дельта я Дж а 3 а ˙ дельта я Дж "=" 0.

Когда все три индекса являются пространственными, он снова тривиально равен нулю:

я К Дж к + Дж К к я + к К я Дж "=" 0.

Так

( α К мю ν ) "=" 0

выполняется для всех возможных значений α , мю , и ν .