В предыдущих моих вопросах здесь и здесь было установлено, что СТО, как частный случай ОТО, можно рассматривать как теорию (гладкого) многообразия Лоренца где глобально диффеоморфна (стандартной разностной структуре) и представляет собой глобально плоское метрическое тензорное поле с сигнатурой . Обратите внимание, что я не упоминаю здесь ориентацию во времени, что, вероятно, является серьезной концептуальной ошибкой с моей стороны.
Существует понятие общей линейной группы каждого касательного пространства, и каждое из них имеет подгруппу тех линейных отображений, которые сохраняют . Эта группа Ли изоморфна матриц, сохраняющих метрику Минковского. Точно так же получают другие подгруппы как аналоги (и изоморфные) обычно рассматриваемым подгруппам такие как его связные компоненты-подгруппы. С другой стороны, группа
В частности, преобразования как действующий на точки пространства-времени не может считаться порожденным «линейными картами и переводами», потому что добавление точек пространства-времени не определено. На самом деле, я хочу сформулировать СТО таким необычным образом, главным образом для того, чтобы добиться этого и четко различать преобразования, действующие на касательные векторы и на события (= точки пространства-времени).
Далее я хочу рассмотреть применение вышеупомянутых преобразований к различным вещам и значение «инвариантности, ковариантности и формоинвариантности» указанных вещей при преобразованиях. Это связано с этим вопросом , на который я не совсем понимаю ответ. Я думаю о том, чтобы позже задать еще один вопрос, касающийся этой терминологии, понятой в рамках приведенной выше геометрической схемы (не стесняйтесь комментировать, если это хорошая идея. Вопросы задавались тысячу раз, но я никогда полностью не понимал ответы). А пока более насущные дела:
Рассмотрим карту , которое мы считаем скалярным полем. Выбор двух произвольных наборов глобальных координат получаем координатные представления и . Четко где представляет собой преобразование координат из к координаты. Рассмотрим частный случай, когда постоянна и равна преобразованию Пуанкаре, действующему на наборы чисел. Ясно, что в этом случае существует единственный такой, что
Мой первый вопрос:Есть ли здесь важное концептуальное различие? Установлены группы симметрии, преобразующие векторы и точки пространства-времени, не являющиеся априорными изменениями координат. "Независимость" физической реальности от выбора системы координат мне кажется тривиальностью и должна быть данностью в ЛЮБОЙ теории физики, использующей координаты, или я неправильно смотрю на это? Пространственно-временные симметрии, с другой стороны, являются нетривиальными предположениями о природе пространства и времени, а также о симметрии Пуанкаре, характерной для теории относительности (правильно?). Здесь различия в группах преобразований, рассматриваемых в рамках разных теорий (Класс Мех=Галилей, СТО=Пуанкаре, ОТО=(???)Диф), не должны иметь ничего общего с ленью определять интегралы и производные, не зависящие от координат, верно? У меня сложилось впечатление, что все эти разговоры о «лоренц-тензорах» (т.е. объектах, которые «преобразовываются подобно тензорам при преобразованиях Лоренца, но не при более общих преобразованиях») в специальной релятивистской формулировке классической электродинамики в основном из-за лени объяснять ковариантные производные?! Те же мотивы, что и утверждение о том, что «ускоренное движение не описывается/не описывается специальной теорией относительности» — для меня нелепое утверждение.
Предполагая, что существует важное фундаментальное различие между симметриями пространства-времени и возможностью выбора произвольной системы координат для описания физики, какова мотивация определения соответствующего преобразования скалярного поля с помощью где какое-то пространственно-временное преобразование или симметрия? Кроме того, как следует интерпретировать утверждение о том, что группа симметрии общей теории относительности является полной группой диффеоморфизмов? В частности, я до сих пор не уверен, правильно ли думать о «наблюдателе» как о выборе координат, описывающих то, что измеряет этот наблюдатель. Это противоречит утверждению «все наблюдатели эквивалентны» (интерпретируется как «любые координаты, которые вам нравятся, могут использоваться для описания одной и той же физики»), используемому для обозначения таких вещей, как «все наблюдатели видят одинаковую скорость света». Конечно, если бы существовал эфир, можно было бы использовать любые координаты, какие заблагорассудится.
Недавно я наткнулся на это , где Теренс Тао утверждает (если я правильно понял), что фиксация координат — это частный случай фиксации калибровки. Вопрос 2. Означает ли это, что пространственно-временная симметрия, как и симметрия Пуанкаре, является частным случаем калибровочной симметрии? Это противоположно (мое впечатление относительно) стандартному представлению, где таковыми называются только симметрии относительно преобразований «внутренних» степеней свободы. Я думаю, что вопросы очень тесно связаны. Я, конечно, надеюсь, что ответ на номер 2 будет «нет» (в то время как утверждение Дао, конечно, верно). Большое спасибо за то, что прочитали все это и заранее за любые ответы или комментарии.
Как вы говорите, что мы можем выбрать любую систему координат, которая нам нравится, чтобы заниматься физикой, это тривиальность, а не точка общей ковариации. Дело в том, что преобразования координат/диффеоморфизм являются симметриями действия Эйнштейна -Гильберта в том смысле, что действие инвариантно относительно них.
Значение изометрии _ заключается в том, что каждой изометрии принадлежит векторное поле Киллинга и каждому такому векторному полю Киллинга соответствует сохраняющаяся величина.
Оба эти утверждения отличаются от того, что инвариантность относительно общих преобразований координат является калибровочной симметрией. Действительно, общую теорию относительности можно рассматривать как калибровочную теорию, калибровочная группа которой и чьи калибровочные поля являются символами Кристоффеля рассматривается как -значное поле. Необычно здесь то, что калибровочные преобразования индуцируются как матрицы Якоби диффеоморфизмов . Если, следовательно, рассматривать связь, заданную как динамическая переменная сама по себе, ее уравнение движения, индуцированное действием Эйнштейна-Гильберта, является в точности условием того, что она является Леви-Чивитой. Это свойство является особенным для ОТО/действия EH и не характерно для всех общековариантных теорий, хотя действие EH является почти единственным действием для общековариантной теории, в которой метрика является динамической.
Любопытный Разум
Адомас Балюка