Диаграммы Фейнмана и Хартри-Фока

Я озадачен некоторыми строками, которые я прочитал в книге Маттака о диаграммах Фейнмана в задачах многих тел ( http://www.amazon.com/Feynman-Diagrams-Many-Body-Problem-Physics/dp/0486670473 ). ) для тех, у кого есть книга. По сути, после представления полного пропагатора электрона в электронном газе путем расширения электрон-электронного взаимодействия (не указано, но я полагаю, КЭД) он говорит: «это приближение Хартри-Фока для электронного газа», который Я все еще не понимаю. Для меня метод Хартри-Фока — это просто итеративный инструмент для вычисления коллективной волновой функции взаимодействующих друг с другом фермионов, удовлетворяющей правильной антисимметричной форме. Это утверждение кажется мне уклончивым, и я хотел бы понять, в каком смысле оно имеет смысл.

У меня нет этой книги, но я думаю, что «приближение Хартри-Фока» означает, что вы рассматриваете только состояния, которые являются более поздними детерминантами одноэлектронных состояний, т. е. пренебрегают электрон-электронными корреляциями.
Хорошо, и на каком основании мы пренебрегаем этими корреляциями, меня всегда возмущало, что использование детерминанта Слейтера означает полную разделимость между волновыми функциями электронов без четкого обоснования.

Ответы (1)

Эти диаграммы Фейнмана можно суммировать, решив уравнение Дайсона-Швингера

г "=" г 0 + г 0 Σ г
Это уравнение самосогласования для г . Теперь пиши г 0 и г в терминах одночастичных волновых функций,
г ( Икс , Икс ′ ; ю ) "=" ∑ Дж ф Дж ( Икс ) ф Дж * ( Икс ′ ) [ Θ ( Е Дж − Е Ф ) ю − Е Дж + я ϵ + Θ ( Е Ф − Е Дж ) ю − Е Дж − я ϵ ] .
Тогда уравнение Дайсона-Швингера превращается в связанную систему уравнений для собственных функций ф Дж и собственные значения Е Дж . Это стандартные уравнения Харти-Фока. Это довольно подробно объясняется во многих учебниках, например, Негеле и Орланд или Феттер и Валечка.

Диаграммы Фейнмана и Хартри-Фока
СпросиСетьПолитика конфиденциальности1y, 4v