Дискретные и непрерывные спектры операторов [дубликаты]

Почему если оператор Вопрос имеет дискретный спектр, что все собственные функции находятся в гильбертовом пространстве? Почему, если спектр непрерывен, мы автоматически знаем, что собственные функции не нормализуемы?

Я читал это у Гриффита, но не совсем понял. Это потому, что в дискретном случае математическое ожидание оператора для системы в этом собственном состоянии возвращает скаляр q? Я понимаю, как это будет означать, что внутренний продукт сходится и поэтому не представляет проблемы, но мне трудно понять, что пойдет не так, когда спектр непрерывен.

Иногда, если спектр непрерывен, вы можете представить решение в виде плоских волн, которые оказываются косинусоидальными и синусоидальными на некоторой частоте. Можете ли вы интегрировать их по всему домену?
Возможные дубликаты: physics.stackexchange.com/q/68639/2451 и ссылки там.

Ответы (1)

Рассмотрим оператор А на гильбертовом пространстве ЧАС , сказать л 2 ( р ) для того, чтобы иметь дело с КМ частицы на действительной оси без спина. Позволять Д ( А ) ЧАС быть доменом А .

Спектр о ( А ) С из А определяется как объединение следующих трех попарно непересекающихся подмножеств о п ( А ) , о с ( А ) , о р ( А ) . Первый — это то, что вы называете дискретным спектром , но его имя — точечный спектр (дискретный спектр — его частный случай).

Спектр точек , о п ( А ) . состоит из комплексных чисел λ такой, что А λ я : Д ( А ) ЧАС не является инъективным.

Следовательно, по определению, если λ е о п ( А ) должно быть ψ е ЧАС такой, что А ψ "=" λ ψ .

Непрерывный спектр , о с ( А ) . состоит из комплексных чисел λ такой, что А λ я : Д ( А ) ЧАС инъективен, ( А λ я ) 1 : р а н ( А ) Д ( А ) не ограничено и р а н ( А λ я ) плотный в ЧАС .

Следовательно, по определению, если λ е о с ( А ) , нет ψ е ЧАС с А ψ "=" λ ψ .

Остаточный спектр , о р ( А ) . состоит из комплексных чисел λ такой, что А λ я : Д ( А ) ЧАС инъективен, ( А λ я ) 1 : р а н ( А ) Д ( А ) ограничено, и р а н ( А λ я ) не плотный в ЧАС .

Эта последняя компонента спектра всегда пуста для нормальных (вообще говоря, неограниченных) операторов. В частности, самосопряженные и унитарные операторы не имеют остаточного спектра. По этой причине остаточный спектр не появляется в КМ, за исключением исключительных случаев.

Если λ е о с ( А ) , для каждого ϵ > 0 , есть ψ ϵ ЧАС с | | ψ ϵ | | "=" 1 и

| | А ψ ϵ λ ψ ϵ | | < ϵ
Другими словами, существует класс аппроксимированных собственных векторов , хотя для λ е о с ( А ) .

При соответствующих дальнейших предположениях о гильбертовом пространстве (оснащенном гильбертовом пространстве) множество ψ ϵ допускает предел вне гильбертова пространства. Дистрибутивы дельта ( Икс Икс 0 ) являются типичными примерами этой ситуации при обращении к оператору положения Икс в л 2 ( р ) , с о ( Икс ) "=" о с ( Икс ) "=" р .

Предлагаемое редактирование Параграф 2 должен содержать σ-p, σ-c и σ- r .