Вот как я пришел бы к некоторой интуиции для этого. Я бы подумал о скорости «вероятностного потока» в регион, интегрируя уравнение по региону в пространстве. А пока предположим, что диффузии вообще не происходит, поскольку это более сложно (хотя непосредственно выполнимо и понятно). Затем
∫багИкс∂р ( х , т |Икс0)∂т"="∫багИкс ( - р п ( Икс , т |Икс0) + г δ( х -Икс0) ) ,
который мы можем записать как
∂∂т∫багИкс п ( Икс , т | Икс0) = - р∫багИкс п ( Икс , т | Икс0) + р∫багх δ ( х -Икс0) ,
который мы можем далее записать как
∂∂тп( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) = - р п( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) + р∫багх δ ( х -Икс0) ,
где
п( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0)
есть вероятность того, что частица находится между
а
и
б
вовремя
т
учитывая, что это началось в
Икс0
.
Сейчас еслиИкс0
не содержится в интервале[ а , б ]
, то это становится
∂∂тп( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) = - р п( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) ,
который просто говорит, что вероятность того, что частица находится в интервале, экспоненциально затухает со временем, что является в
точности процессом их сброса, представленным экспоненциальным затуханием пребывания в определенном месте, отличном от
Икс0
.
С другой стороны, еслиИкс0
содержится в интервале, то уравнение принимает вид
∂∂тп( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) = р ( 1 - п( а ≤ Икс ≤ б , т |Икс0) ) .
В потоке вероятности есть два компонента: есть тот, который у нас был раньше, который говорит, что мы «теряем вероятность», потому что существует экспоненциальный процесс, от которого нужно отскочить
.Икс
, но мы набираем вероятность, потому что частицы прыгают
в Икс0
.
Если мы рассмотрим центрированный интервал околоИкс0
, затем
∂∂тп(Икс0− ϵ ≤ х ≤Икс0+ ϵ , т |Икс0) = р ( 1 - п(Икс0− ϵ ≤ х ≤Икс0+ ϵ , т |Икс0) ) ,
и если мы сузим на
Икс0
принимая
ϵ
быть малой, то это приблизительно дается выражением
∂∂тп(Икс0− ϵ ≤ х ≤Икс0+ ϵ , т |Икс0) ≈ г ,
который просто утверждает, что скорость, с которой частицы сбрасываются, точно
р
.
Ана Ш