Несколько вопросов о выводе правил Фейнмана в конкретных случаях уже задавались здесь (например, Знак правил Фейнмана с производными связями , Правила Фейнмана для связанных систем , Как мы можем вывести правило Фейнмана для обычной 3-вершины КЭД? , Рецепт для вычисления вершинных факторов в диаграммах Фейнмана ). Однако более общее обсуждение, похоже, отсутствует, отсюда и этот вопрос.
Каким образом правила Фейнмана для общей теории выводятся из лагранжевой плотности ? Как различные методологии (например, вторичное квантование, функциональное квантование) связаны друг с другом? Когда (или если) одно предпочтительнее других?
Когда и почему при выводе правил возникают дополнительные сложности (например, процедуры Фаддеева-Попова )?
Самый простой способ — посмотреть на произвольную амплитуду процесса (S-матрицу), разложить ее в ряд от некоторой константы, затем — воспользоваться теоремой Вика и, наконец, получить, что n-я амплитуда состоит из суммы произведений всех возможное количество пропагаторов и операторов поля нормального порядка.
Иногда удобно использовать непертурбативные методы. Формально это означает, что мы меняем представление взаимодействия на представление Гейзенберга и вводим n-точечные функции. Можно показать, что n-точечная функция в картине Гейзенберга
Связь между формализмом операторов и формализмом интегрирования путей заключается в различных методах вычисления n-точечных функций. Например, с точки зрения интеграции путей похоже
Формализм интегрирования путей очень удобен, потому что он включает в себя полное действие теории (а не только слагаемые взаимодействия), поэтому содержит всю информацию о симметриях теории. Это помогает вывести соотношения для вершинных функций (например, тождества Славнова-Тейлора, тождества Уорда и т. д.). Вы также можете «вывести» правила Фейнмана, используя только формализм интегрирования путей.
Сложности описания в большинстве случаев могут возникнуть только при использовании непертурбативного описания процессов. Есть три примера.
При использовании стандартной теории возмущений (раскладывая S-оператор в ряд) вы автоматически не принимаете во внимание ограниченные состояния (типа пиона) и топологические конфигурации (типа инстантона), которые также появляются в теории взаимодействия. Но непертурбативные методы позволяют учесть эти сложности.
Когда вы предполагаете некоторую теорию со связями первого рода между каноническими координатами и импульсом (типа калибровочных теорий), вам необходимо устранить эту проблему, потому что она не позволяет определить независимый набор динамических переменных (т.е. квантовать теорию). Но когда вы используете какое-то калибровочное условие, это помогает устранить проблему (на языке интегрирования по путям это означает, что вы уменьшаете количество интегрирований в полях, лежащих на калибровочной орбите), но платой за это является появление фиктивного поля (призраки).
Иногда при непертурбативном описании некоторые симметрии нарушаются. Например, хорошо известно нарушение СР-симметрии (при допущении топологических конструкций в формализме интегралов по путям) и киральной симметрии.
Дану
ГЛС
Нанаси Но Гомбе