Перемещение в ускоренном классическом объекте равно:
В ньютоновской механике есть два типа смещения.
Это не совсем ясно, но я думаю, что второе смещение должно быть чем-то другим по относительности. Это правда?
Каков результат этого интеграла в теории относительности?
Что такое релятивистский?
подробнее:
Важно отметить, что уравнение
это математическое уравнение, а не физическое. Это просто уравнение для интеграла скорости с постоянным ускорением:
Итак, если вы выберете конкретный кадр и измерите начальную скорость частицы, чтобы она была и его постоянное ускорение равно , то это уравнение для смещения будет описывать вашу релятивистскую частицу. Но есть несколько различий, к которым теория относительности приводит. Если вы хотите понять силу, действующую на частицу с массой необходимо придать ему постоянное ускорение , вам придется использовать релятивистскую версию закона Ньютона:
Итак, для достижения постоянного ускорения нужно будет приложить непостоянную силу. Кроме того, при преобразовании в другой кадр наблюдаемое смещение будет меняться в зависимости от относительной скорости второго кадра по отношению к первому. Это описывается преобразованием Лоренца.
Предположим, что частица движется со скоростью, приближающейся к где релятивистские эффекты имеют значение. Это не меняет метод, который вы используете для измерения его физических свойств; вы по-прежнему используете те же пространственные координаты и часы, которые вы использовали бы, если бы он двигался с небольшой скоростью, где относительность не имеет значения. Следовательно, вы определяете и измеряете скорость и ускорение точно так же, а это означает, что ваши формулы релятивистского смещения идентичны ньютоновским.
Я думаю, что вы спрашиваете здесь об объекте, который имеет постоянное собственное ускорение , то есть об объекте, который имеет постоянное ускорение в своей мгновенной системе покоя. Как говорилось в предыдущих ответах, это просто упражнение по применению преобразований Лоренца. Если обозначить собственное ускорение через , и считайте, что объект стартует из состояния покоя в , то скорость и перемещение тела, измеренные покоящимся наблюдателем относительно начального положения тела, будут:
, и
.
Обратите внимание, как играет роль в преобразовании Лоренца. Также интересно посмотреть, как асимптотически приближается в пределе больших времен, как и следовало ожидать.
Когда , т. е. нерелятивистский предел, эти выражения можно упростить, выполнив разложение квадратных корней по Тейлору, чтобы восстановить знакомые классические результаты, которые вы даете. Это похоже на задачу, поставленную в конце главы 5 «Специальной теории относительности» А. П. Френча. Между прочим, Френч замечает (о преобразовании ускорений): «Результаты несколько сложны, и нет смысла пытаться их запомнить, если только релятивистская кинематика не является вашим средством к существованию». Я думаю, это очень верно!
любитель физики
Сиюань Рен
пользователь8784