(1) Как мы знаем, у нас есть теории вторичного квантования как для бозонов, так и для фермионов. То есть пусть быть гильбертово пространство тождественных частиц бозонов или фермионов, то гильбертово пространство «многочастиц» было бы , и далее мы можем определить операторы рождения и уничтожения, которые удовлетворяют коммутационным (антикоммутационным) соотношениям для бонсонов (фермионов).
Итак, мой первый вопрос: есть ли у нас также «теория вторичного квантования» для любых ионов, таких как бозоны и фермионы?
(2) Вообще говоря, любые события могут происходить только в 2D. Основан ли этот вывод на предположении о точечности частиц ?
В модели торического кода Китаева квазичастицы точечны из - за локальных операторов в гамильтониане. Мой вопрос в трехмерном случае состоит в том, существует ли простая модель, гамильтониан которой содержит локальные операторы и пространственно-расширенные операторы , так что она имеет как точечные квазичастицы (скажем, ) и узловоподобные квазичастицы (скажем, ), то а также частицы имеют нетривиальную взаимную статистику в 3D?
(1) Чтобы какие-либо ионы создавались локально в физической модели, они должны создаваться группами так, чтобы локальное возбуждение было бозоном или фермионом. Однако локальное возбуждение может дробиться на произвольные части, которые могут распространяться независимо. В терминах вторичных квантованных операторов ожидается, что локальная фермионная/бозонная степень свободы может быть записана как произведение любых операторов рождения/уничтожения. Это может быть явно реализовано в точно решаемых моделях, таких как торический код или сотовая модель Китаева. Так что ответ на вопрос, есть ли у кого-нибудь операторы создания и уничтожения, — да.
Однако, как указал @delete000, нам нужно знать статистику исключения, чтобы охарактеризовать пространство Фока любого типа. В точно решаемых моделях это очевидно, если существует только что описанная прямая алгебраическая фракционализация. Но я не думаю, что существует полное понимание статистики исключения для любого заданного набора дробных квантовых чисел, поэтому я не могу полностью ответить на часть (1) вашего вопроса, хотя недавно обсуждался особый случай парафермионов .
(2) Как указано в комментариях, существуют модели торического кода, квазичастицы которых являются расширенными операторами, реализующими нетривиальную взаимную статистику. Одним из хороших примеров являются недавние точно разрешимые 3D-модели Лина и Левина, реализующие плетение между точками и петлями.
Картина сплетения частиц и петель важна и для бесщелевой фазы трехмерных вариантов сотовой модели Китаева (хотя бесщельность затрудняет идентификацию аниона в волновой функции, она существует на операторном уровне), где переход конфайнмента происходит при конечная температура на трехмерной решетке, потому что петли должны не только существовать, но и быть очень большими, чтобы привести к компенсации между путями спинонов примерно вокруг петель [цит.: 1309.1171 и 1507.01639]. Это отличается от двумерного случая, когда точечный дефект уже выполняет свою работу, делая двумерную спиновую жидкость Китаева неустойчивой к конечным температурам.
удалить000
Кай Ли
удалить000
Питер Шор
Кай Ли
Питер Шор
Праан
Кай Ли