Перенормировка гармонического осциллятора

В Приложении А Полчински вычисляет евклидов интеграл по путям для гармонического осциллятора. После того, как Паули-Вилларс регуляризировал определитель кинетического члена, он получил следующее выражение (П.1.62):

$$\langle q_f, U | q_i, 0 \rangle \to \left( \frac{\omega}{2 \sinh \omega U} \right)^{1/2} \exp \left[ - S_{cl}(q_i,q_f) + \frac{1}{2}\left( \Omega U - \ln \Omega \right) - S_{ct} \right] \tag{A.1.62}.$$

где$\Omega$представляет собой частотную шкалу.

Далее он говорит:

«Чтобы получить конечный ответ как$\Omega \to \infty$, нам нужно сначала включить член$\frac{1}{2} \Omega$в лагранжиане$L_{ct}$, сокращающее линейную расходимость в (П.1.62). То есть для оператора 1 существует линейно расходящаяся голая связь. Может показаться странным, что нам нужно перенормировать в задаче квантовой механики, но подсчет мощности полностью един с квантовой теорией поля. Логарифмическая расходимость представляет собой перенормировку волновой функции.

Что означает выделенное курсивом предложение? Оператор$1$должно измениться на некоторое$Z. 1$? Почему логарифм является перенормировкой волновой функции? А он что власть считает?