Таким образом, еслипм
это проектор нам
собственное пространство наблюдаемойМ
Позволять|м1⟩ … |мн⟩
быть основойм
собственное пространство наблюдаемойМ
. Это означает, что любое государство|ψм⟩
которое является собственным состояниемМ
то есть:
М|ψм⟩ знак равно м |ψм⟩
можно записать как:
|ψм⟩ =∑яαя|мя⟩
для некоторых констант
αя
.
Теперь рассмотрим общее состояние| ψ ⟩
что можно записать как:
| ψ ⟩ =∑н∑яαн , я|ня⟩
здесь
н
обозначает собственное значение, связанное с
М
и сумма
я
является суммой по всем ортонормированным состояниям с этим собственным значением. Оператор проектирования действует следующим образом:
пМ| ψ ⟩ =1∑я|αм , я|2−−−−−−−−√∑яαм , я|мя⟩
где множитель впереди является множителем нормализации.
Здесь вы можете видеть, что мы только что сохранили состояния с собственным значениемм
.
затем соответствующий проектор дляМ~
являетсяпм⊗яБ
. Поэтому у нас есть
Назовем этот соответствующий проекторп~м
. Тогда нам нужно спросить себя; каково действиеп~м
?
Ну, мы определяем его как проектор, который проецирует общий кет:
|ψА⟩ ⊗ |фБ⟩
на
м
собственное пространство наблюдаемой
М⊗яБ
.
Для обычного оператораА ⊗ Б
действие на общее состояние:
( А ⊗ В ) ( |ψА⟩ ⊗ |фБ⟩ ) знак равно ( А |ψА⟩ ) ⊗ ( В |фБ⟩ )
Итак, в нашем случае имеем следующее:
( М⊗яБ) ( |ψА⟩ ⊗ |фБ⟩ ) = ( М|ψА⟩ ) ⊗ (яБ|фБ⟩ )
Тогда должно быть очевидно, что
м
собственное пространство
М⊗яБ
принимает форму:
(∑яαя|мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩
где
|фБ⟩
есть ли кет в
Б
. С того времени:
( М⊗яБ) (∑яαя|мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩ = (∑яαяМ|мя⟩ ) ⊗ (яБ|фБ⟩ ) = (∑яαям |мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩= м (∑яαя|мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩
Как и раньше, мы можем записать произвольное состояние как:
(∑н∑яαн , я|ня⟩ ) ⊗ |фБ⟩
и по определению нам нужно:
п~м(∑н∑яαн , я|ня⟩ ) ⊗ |фБ⟩ = (∑яαм , я|мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩
Итак, рассмотрим действие
пм⊗яБ
(пм⊗яБ) (∑н∑яαн , я|ня⟩ ) ⊗ |фБ⟩ = (пм∑н∑яαн , я|ня⟩ ) ⊗яБ|фБ⟩
= (∑яαм , я|мя⟩ ) ⊗ |фБ⟩
где мы использовали действие
пм
как найдено выше. Теперь это верно для всех векторов в
М~
так как мы везде используем общие векторы. Таким образом, мы должны иметь это:
п~м= (пм⊗яБ)
tl;dr Версия
Действие(пм⊗яБ)
на общее состояние вМ~
является:
(пм⊗яБ) ( |ψА⟩ ⊗ |фБ⟩ ) =пм|ψА⟩ ⊗яБ|фБ⟩
∣∣ψмА⟩ ⊗ |фБ⟩
где
∣∣ψмА⟩
является проекцией
|ψА⟩
на
м
собственное пространство
м
. Это по определению действие соответствующего оператора в
М~
и как таковой
(пм⊗яБ)
это оператор.