Представление диаграммы Фейнмана вариационной производной S-матрицы

В течение некоторого времени я изо всех сил пытаюсь понять раздел 6.4 в томе 1 Вайнберга. Там он отмечает, что если плотность гамильтониана взаимодействия расширяется за счет связи с полями с числами c$\epsilon$,

$$\mathcal H_{\mathrm{int}}(x) \mapsto \mathcal H_{\mathrm{int}}(x) + \epsilon(x) o(x),$$ где $o$являются некоторыми операторами в картине взаимодействия, то матрица S становится функционалом от $\epsilon$. Этот функционал можно вычислить с помощью правил Фейнмана. Это совершенно ясно. Однако затем он утверждает, что если мы вычислим вариационную производную по отношению к $\epsilon$в $\epsilon=0$мы получаем сумму слагаемых, представленных диаграммами Фейнмана только с внутренними линиями, пересекающимися в точках. $o(x)$вершины. Я не понимаю, в чем причина отказа от диаграмм с внешними линиями, впадающими в $o(x)$вершины. В явном виде я получил формулу (которая также записана одной страницей позже у Вайнберга) $$\left. \frac{\delta^r S_{\beta \alpha}[\epsilon]}{\delta \epsilon(y_1)...\delta\epsilon(y_r)} \right|_{\epsilon=0} = \sum_{n=0}^{\infty} (-i)^{n+r} \langle \beta | T \left\{ \prod_{i=1}^n \left[ \int \mathrm d x_i \mathcal H_{\mathrm{int}}(x_i) \right] o(y_1)...o(y_r) \right\} |\alpha \rangle .$$ Мне кажется, что полевые операторы в $o(y)$могут быть сжаты с начальным и конечным состояниями, как и в $\mathcal H_{\mathrm{int}}$. Какая разница здесь?