Физически создание частицы с импульсомп
будет зависеть от группы Лоренца следующим образом: поскольку
U( ) | _ п ⟩ знак равно | Λ п ⟩
| п ⟩=а†( п ) | 0 ⟩
мы получаем
U( Λ )а†( к )U†( ) = _а†( Λ к ) .
Действительно, любая амплитуда перехода дает:
⟨ Λ п | Λ к⟩ знак равно ⟨ 0 | а ( Л р )а†( Λ q) | 0 ⟩⟨ Λ п | Λ к⟩ знак равно ⟨ п |U†( Л ) У( ) | _ д⟩ знак равно ⟨ 0 | а ( р )U†( Л ) У( Λ )а†( q) | 0 ⟩ =⟨ 0 |U†( Л ) У( Λ ) а ( р )U†( Л ) У( Λ )а†( q)U†( Л ) У( ) | _ 0 ⟩ знак равно ⟨ 0 | U( Λ ) а ( р )U†( Л ) У( Λ )а†( q)U†( ) | _ 0 ⟩ ;
сравнение дает формулу преобразования для
а ,а†
, где мы использовали постулат:
U( ) | _ 0 ⟩ = | 0 ⟩
. Затем, взяв сопряженное из вышеприведенного:
U( Λ ) а ( к )U†( Λ ) знак равно а ( Λ k ) .
Сейчас
U( Λ ) φ ( х )U†( Л ) = U( ) ∫ _гОмм( а ( к )е− я к ⋅ х+а†( к )е+ я к ⋅ х)U†( ) = _∫гОмм( У( Λ ) а ( к )U†( Λ )е− я к ⋅ х+ У( Λ )а†( к )U†( Λ )е+ я к ⋅ х) =∫гОмм( а ( Лк ) _е− я к ⋅ х+а†( Лк ) _е+ я к ⋅ х)
изменение переменной и вызов
гОмм
инвариантен относительно такого изменения, которое фактически является бустом,
к =Λ− 1к′
:
∫гОм′м( а (к′)е− я (Λ− 1к′) ⋅ х+а†(к′)е+ я (Λ− 1к′) ⋅ х) =∫гОм′м( а (к′)е− я (Λ− 1к′) ⋅ (Λ− 1Икс′)+а†(к′)е+ я (Λ− 1к′) ⋅ (Λ− 1Икс′))
где
Икс′= Л х
. Но
⋅
произведение инвариантно относительно
Λ
так:
U( Λ ) φ ( х )U†( ) = ∫ _гОм′м( а (к′)е− я к ⋅Икс′+а†(к′)е+ як′⋅Икс′) =ф(Икс′= Λ Икс ) .
Джон Ренни
Кайл Канос
Яркое солнце
Кайл Канос
ГЛС
Яркое солнце
двойной феликс