Мы склонны использовать только лагранжианы, которые являются функцией не более чем первой производной поля . Для общей теории относительности это не должно быть другим, поскольку уравнения поля Эйнштейна имеют только второй порядок в метрике. Однако наивно можно было бы думать, что лагранжиан в действии Эйнштейна-Гильберта содержит вторые производные в метрике из-за наличия скаляра Риччи. Почему это не проблема?
Если мы выполняем вариацию, оказывается, это не имеет значения. Запись лагранжиана как вариация содержит три члена (первые два из которых не содержат производных от метрики), следовательно
Первые два члена объединяются в тензор Эйнштейна, оставляя возможность проблемы только в последнем члене. Однако это появляется как полная производная, которую мы можем игнорировать. Интересно, что доказательство этого использует тождество Палатини , которое, кажется, не зависит от выражения символов Кристоффеля с помощью производных метрики, а только от их общих свойств как связи.
Так что, похоже, нам здесь повезло, но есть ли более глубокая причина, по которой это сработало?
Легче продемонстрировать это в формализме гравитации первого порядка, который включает в себя как тетраду, так и (который представляет собой квадратный корень из метрики , см. здесь дополнительные пояснения) и спиновое соединение . Стоит отметить, что суть подхода Палатини (упомянутого в OP) заключается в том, чтобы рассматривать метрику и (аффинную) связь как независимые переменные. Подводя итог: ключевым элементом доказательства является введение независимой переменной связи, будь то спиновая связь или аффинная связь.
Теперь подробности:
Действие гравитации может быть эвристически (забывая о мелочах индексов Лоренца и внешнего произведения между дифференциальными формами) записано как
Уравнения гравитации можно получить, варьируя действие с помощью и независимо .
Варьируется с урожаи
Подводя итог: поскольку мы варьируем действие силы тяжести с помощью удерживая постоянная, действие силы тяжести и левая часть уравнения гравитационного поля имеют один и тот же член кривизны R
Qмеханик