Это связано с тем, что каждое сферически инвариантное состояниеψ
должен иметь нулевой угловой момент.
Действительно, по предположениям, состояниеψ
проверяет
ψ (рн⃗ ( θ )Икс⃗ ) = (ея θн⃗ ⋅Дж^⃗ ф ) (Икс⃗ ) = ф (Икс⃗ )(1)
где
н⃗ ⋅Дж^⃗
является самосопряженным генератором вращений
рн⃗ ( θ )
вокруг
н⃗
, т.е. это угловой момент вдоль
н⃗
. Принимая
θ
производная от (1) для
θ = 0
у нас есть
н⃗ ⋅Дж^⃗ ф = 0
в частности, для
к = х , у, г
,
Дж^кф = 0,
так что
Дж^2ф =Дж^2Иксф +Дж^2ф +Дж^2г= 0.
ПРИЛОЖЕНИЕ . Фактически состояние представляется нормированным вектором с точностью до фазы . Таким образом, сферически-симметричное состояние представляется вектором, удовлетворяющим версии (1), более слабой, чем представленная выше:
ψ (рн⃗ ( θ )Икс⃗ ) = (ея θн⃗ ⋅Дж^⃗ ф ) (Икс⃗ ) = χ ( θ ,н⃗ ) ф (Икс⃗ )(2)
где
| х(,_н⃗ ) | = 1
. Принимая
θ
производная для
θ = 1
мы нашли
н⃗ ⋅Дж^⃗ ф = а (н⃗ ) _
где собственное значение
α (н⃗ ) =дх ( , _н⃗ )дθ|θ = 0
которое является действительным числом, как легко следует из
| х(,_н⃗ ) | = 1
. Общие собственные векторы
ф ≠ 0
из
Дж^Икс,Дж^у,Дж^г
имеют общее собственное значение
0
как это может быть доказано непосредственным рассмотрением (или с помощью какого-либо прямого теоретического рассуждения, использующего коммутационные соотношения
[Дж^Икс,Дж^у] = яДж^г
). Делаем вывод, что этот более полный путь приводит к тому же результату, что и раньше.
Адам