Я запутался в ряде вещей, касающихся двухэлектронных систем и спина. Вот (возможно, слишком длинная) экспозиция, если хотите, переходите к « проблеме »:
Рассмотрим атом гелия на упрощенной картине, где мы пренебрегаем электрон-электронным отталкиванием, и пустьψн л м
— обычные пространственно-волновые функции, и пустьх↑
,х↓
обозначают одновременные собственные функцииС2
иСг
. Затем запишите одноэлектронные волновые функции как
ϕ ( я ) = ψ (ря) х (ся) ,я ∈ { 1 , 2 }
где
я
является сокращением от пространственных и спиновых координат
(ря,ся)
. Учитывая две одноэлектронные волновые функции
ф1
,
ф2
мы всегда можем сформировать соответствующую антисимметричную двухэлектронную волновую функцию с детерминантом Слейтера:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√дет [ф1( 1 )ф2( 1 )ф1( 2 )ф2( 2 )] .
Теперь у меня возникли проблемы с построением собственных состояний гелия (на этой упрощенной картинке). Следуя Гриффитсу, мы предполагаем, что один электрон находится в «основном состоянии» (т.е. имеет пространственно-волновую функциюψ100
), в то время как другой электрон находится в каком-то «состоянии»ψн л м
.
В случае, когда оба электрона имеют пространственно-волновую функциюψ100
тогда мы позволим
ф1"="ψ100х↑,ф2"="ψ100х↓
и, используя определитель Слейтера, получаем
ϕ ( 1 , 2 ) =ψ100(р1)ψ100(р2) [х↑(с1)х↓(с2) —х↓(с1)х↑(с2) ] .
Мы признаем спиновую часть «синглетом», с полным спином
0
. Мы также замечаем, что это единственная возможная волновая функция (с точностью до полной фазы), когда оба электрона находятся в
ψ100
state". Я чувствую, что понимаю этот случай, но я включил его, чтобы убедиться, что мы на одной странице.
Задача (tl;dr): Рассмотрим теперь случай, когда один электрон находится вψ100
а другой находится в каком-то другом "состоянии", напримерψ200
. Гриффитс говорит мне, что мы находим возможные двухэлектронные состояния, строя симметричную и антисимметричную пространственно-волновые функции
ψС(р1,р2) =12–√(ψ100(р1)ψ200(р2) +ψ200(р1)ψ100(р2) ) ,
ψА(р1,р2) =12–√(ψ100(р1)ψ200(р2) —ψ200(р1)ψ100(р2) )
и связывая их с антисимметричной и антисимметричной спин-функциями соответственно:
ϕ ( 1 , 2 ) =ψС(р1,р2) [х↑(с1)х↓(с2) —х↓(с1)х↑(с2) ] ,(синглет)
ϕ ( 1 , 2 ) =⎧⎩⎨⎪⎪ψА(р1,р2)х↑(с1)х↑(с2)ψА(р1,р2) [х↑(с1)х↓(с2) +х↓(с1)х↑(с2) ]ψА(р1,р2)х↓(с1)х↓(с2)(триплет)
Я понимаю, почему это действительные состояния, но мне кажется, что это не все возможные состояния. Например, позволяя
ф1"="ψ100х↑,ф2"="ψ200х↓
затем, используя определитель Слейтера, мы получаем другую антисимметричную волновую функцию с полным спином
0
:
ϕ ( 1 , 2 ) =12–√[ψ100(р1)ψ200(р2)х↑(с1)х↓(с2) —ψ200(р1)ψ100(р2)х↓(с1)х↑(с2) ] .
Как эти два подхода сочетаются друг с другом? Можно ли сформировать эту последнюю волновую функцию, взяв линейные комбинации синглетных/триплетных волновых функций? Можете ли вы сформировать синглетные/триплетные волновые функции с детерминантами Слейтера? Кроме того, есть ли причина предпочесть один подход другому?
любопытный разум
Петур
любопытный разум
Петур