Соотношение Крамерса-Кронига можно понимать как требование, чтобыРех ( ш )
является четной функцией, аЯх ( ш )
- странная функция - см. этот ответ и связанную с ним Википедию .
Общая теорема о флуктуации-диссипации обычно записывается как пропорциональность между энергетическим спектром флуктуаций и мнимой частью функции отклика Фурье:
СИкс( ω ) =2 к тюЯх ( ш )
В то время как левая часть приведенного выше выражения
СИкс( ω ) знак равно ⟨ Икс ( ω )Икс*( ω ) ⟩
легко интерпретируется как «флуктуационная» часть. Совсем не очевидно, что
Ях ( ш )
связано с «рассеиванием». В приведенном ниже стандартном выводе используются требования симметрии Крамерса-Кронига и ссылки.
Ях ( ш )
к диссипации системы.
Предполагая, что у нас есть наблюдаемаях ( т )
, стохастическая внешняя силаф( т )
и функция откликах ( т )
связаны через:
х ( т ) =∫∞− ∞гтχ ( т - т) ф( т)
Мы хотим вычислить рассеиваемую мощностьф( т )Икс˙( т )
под периодической силойф( т ) = А cosОм т
. Для этого сначала упростим выражение дляИкс˙( т )
. Взятие производной дает нам фактор− я ш
и интеграцият
дает двойную-дельта
преобразование Фурье косинуса:
Икс˙( т ) = ∫гю2 π( - я ω )е− я ω тχ ( ω ) πА [ δ( ω - Ω ) + δ( ω + Ом ) ]
Интеграциядельта
с мы получим:
Икс˙( т ) знак равно - я АОм2[ χ ( Ом )е− i Ом т− χ ( − Ω )еi Ом т]
Теперь умножаем наф( т )
и в среднем за один период:
⟨ Вт⟩ =Ом2 π∫2 π/ Ом0гтф( т )Икс˙( т ) знак равно -яА2Ом4[ χ ( Ω ) - χ ( - Ω ) ] знак равно12А2Ом Imχ ( Ом )
В последнем равенстве мы использовали ту действительную часть
х ( ш )
четно, а мнимое нечетно.
Это ссылки
Ях ( ш )
к диссипации с использованием соотношений Крамерса-Кронига.
Питер Дир
ФраШелле