Я делаю свои первые шаги в изучении квантовой механики и изучаю систему обозначений Дирака. Я пытаюсь понять, что такое внутренний продукт.
Мое понимание до сих пор: внутренний продукт - это операция между векторами, которая возвращает скаляр. Это позволяет нам определить ортогональность: два вектора ортогональны, когда их скалярное произведение равно 0. Внутреннее произведение является обобщением скалярного произведения, которое я использовал до сих пор, которое, по сути, является скалярным произведением, ограниченным векторами в , всегда возвращающий реальные скейлеры. Пространство внутреннего продукта — это векторное пространство, для которого определено внутреннее произведение.
Вот тут-то я и запутался: до сих пор я применял скалярное произведение к векторам из одного и того же векторного пространства. Кроме того, из Википедии: внутренний продукт «связывает каждую пару векторов в пространстве [внутреннего продукта] со скалярной величиной, известной как внутренний продукт векторов».
Однако, просматривая «Принципы квантовой механики» Шанкара, я узнал, что векторное пространство кетов связано с векторным пространством бюстгальтеров, его дуальным пространством. В учебнике говорится, что внутренний продукт определен только между бюстгальтерами и кетами и, следовательно, только между векторным пространством и его двойственным пространством. Я ничего не нашла о комплектах внутренней одежды или бюстгальтерах, и мне кажется, что это не имеет смысла. Не являются ли векторные пространства, связанные с бюстгальтерами и кетами, пространствами внутреннего произведения? Или внутренний продукт будет просто бессмысленным?
Таким образом, является ли внутренний продукт в векторном пространстве таким же, как внутренний продукт между бюстгальтерами и кетами, или я путаю две разные идеи? Каковы вообще операнды, на которые действует внутренний продукт?
Внутренний продукт — это карта
который отправляет два вектора векторного пространства (в КМ это на самом деле не только векторное пространство, но даже гильбертово пространство) к комплексным числам. В физических обозначениях векторы в часто записываются в скобках как кет . Одна из причин этого состоит в том, чтобы отличить их от «обычных» конечномерных векторов, которые отмечены стрелкой вверху. Дело в том, что векторы в гильбертовом пространстве являются абстрактными объектами, они отличаются (но часто эквивалентны) набору чисел которые являются представлением этого вектора в некотором базисе.
«Вектор бюстгальтера» — это карта
который переводит векторы в гильбертовом пространстве в комплексные числа, используя ранее определенный скалярный продукт. Здесь, какой-то вектор На самом деле карты (читайте это как отдельный объект, а не как комплексно сопряженные) на самом деле также из векторного пространства, поскольку вы можете сложить их и умножить на число, поэтому они называются векторами бюстгальтера. Каждый вектор бюстгальтера также однозначно соответствует вектору в (существует изоморфизм между двумя векторными пространствами), поэтому мы можем обозначить как карту, так и соответствующий кет-вектор в скалярном произведении с .
Да, это по сути одно и то же. Даны два кета , , мы определяем внутренний продукт , что позволяет нам определить двойственное пространство лифчиков как пространство функционалов на кет-пространстве
Однако предостережение. Это действительно работает только для конечномерного внутреннего пространства продукта. Для конечномерного гильбертова пространства ясно, что существует (анти-)изоморфизм между брасами и кетами (анти-относится к комплексному сопряжению). Теорема Рисса о представлении распространяет этот результат на бесконечномерное гильбертово пространство (требуется полнота). В более общем смысле, для бесконечномерного векторного пространства могут быть функционалы или бюстгальтеры в двойственном пространстве, которые не соответствуют кетам, и могут быть кеты, для которых ни один соответствующий функционал не определен согласно скалярному произведению.
Если у вас есть бесконечномерное пространство (как мы обычно делаем в qm), то вы можете делать вид, что оно работает большую часть времени, даже если это не так. Например, мы делаем вид , что у нас есть гильбертово пространство, натянутое на состояния положения , но внутренний продукт является дельта-функцией. Мы делаем вид, что все это охвачено теорией распределения, но на самом деле это не так. Теория распределений имеет серьезные ограничения. Что касается обычной квантовой механики, я не знаю о каких-либо серьезных проблемах, которые возникают, но в релятивистской квантовой механике есть серьезные проблемы, приводящие к расхождениям в qed. В конечном итоге это означает, что не существует математического определения квантовых полей, которое обычно используется в квантовой теории поля.
Я рассмотрел эти проблемы в книге «Построение полной КЭД с использованием конечномерного гильбертова пространства ». Также в Light After Dark III: The Mathematics of Gravity and Quanta , в которой я даю математически строгую трактовку.
Роджер Вадим
Мистер Лоло
Роджер Вадим
Чарльз Фрэнсис
юггиб