На самом деле это просто ковариантное разложение тензора энергии-импульса с точно заданными именами. В частности, для нормированного времениподобного векторного полятымю
(с соглашениемтымютымю= 1
), любой тензорСмк ν
можно разложить как:
Смк ν"="Соттыотыттымютыν±часмюоСоттыттыν±часνтСоттыотымю+13Т р (С)часмк ν+ Σ ( S)мк ν+ Ом ( S)мк ν,
где знак второго и третьего членов зависит от того, как вы определяете тензор проекции (
часмк ν"="гмк ν−тымютыν
урожаи
+
пока
часмк ν"="тымютыν−гмк ν
урожаи
−
), и где
Т р (С)Σ ( С)мк νОм ( S)мк ν"="часмк νСмк ν,"="часмюочасνтС( σт)−13Т р (С)часмк ν,"="часмюочасνтС[ σт].
Выше
С( μ ν)"="12(Смк ν+Сνмю)
и
С[ мк ν]"="12(Смк ν−Сνмю)
. Поскольку тензор энергии-импульса симметричен,
Тмк ν"="Т( μ ν)
, у нас есть
Ом ( Т) = 0
, и
часмюоТоттыт"="часмютТоттыо≡ ±дмю.
Позволив
πмк ν≡ Σ ( Т)мк ν
,
р ≡ ∓13Т р (Т)
, и
р ≡Тоттыотыт
, получаем искомое выражение (в ваших терминах должна быть ошибка, связанная с
д
).
Интерпретацияр
как плотность энергии,п
как давление,дмю
как вектор тепла (или, что то же самое, как плотность импульса), иπмк ν
как тензор вязкого сдвига (анизотропного напряжения) следует из определения тензора энергии-импульса, т.е. путем определения
Тмк ν= поток емю-компонента 4-импульса вдоль еν.
Редактировать: если вместо этого вы используете так называемое соглашение о космическом знаке,тымютымю= - 1
, затемчасмк ν"="гмк ν+тымютыν
и знак второго и третьего членов становится−
, покар ≡13Т р (Т)
, и мы определяем
часмюоТоттыт"="часмютТоттыо≡ -дмю.
Кайл Канос
пользователь154997
Гор