В «Краткой квантовой теории поля» Зи показано, что если , затем
и есть замечание, что если затем
Это можно легко доказать, как только мы поймем, что нам разрешено аппроксимировать как в пределе, где .
и Зи заключает, что величина, фигурирующая в интеграле в показателе степени, является просто лагранжианом.
Мне трудно понять, как вывести это для более сложных гамильтонианов (или вообще). Например, давайте обобщим до 3 измерений и возьмем
Если мы будем следовать выводу Зи, мы должны выяснить, как оценить амплитуду распространения от к во время ,
Теперь я застрял. Мы снова можем рассматривать члены, входящие в экспоненту, по отдельности, но я понятия не имею, как оценивать что-то вида .
Я знаю, что обычно умножение оператора импульса на константу, а затем взятие экспоненты дает оператор перевода, но я не думаю, что это допустимо здесь, потому что вместо константы мы имеем , оператор, который не коммутирует с . Тем не менее оказывается, что если мы делаем вид, что это работает, то в итоге получаем правильный ответ. Но это должно быть удача... верно?
В более общем смысле трудно понять, как вычисление этих амплитуд может вообще выполнять преобразование Лежандра на гамильтониане. Почему эта процедура должна быть в состоянии извлечь необходимую производную от в отношении ?
Вывод наивного формального лагранжевого интеграла по траекториям
Слова наивный и формальный здесь используются, чтобы подчеркнуть тот факт, что в большинстве выводов в учебниках не обсуждаются неоднозначности порядка операторов, и это, кажется, реальный вопрос ОП. Это огромная тема сама по себе. См., например , этот пост Phys.SE, а также ссылки и ссылки в нем.
Наконец, упомянем, что в конкретном примере OP из E&M можно добиться значительного прогресса, работая с гамильтоновым интегралом по путям в фазовом пространстве (2), а не с лагранжевым интегралом по путям (1), поскольку тогда операторы положения и импульса могут быть проецированы на их соответствующие собственные состояния (возможно, после адекватной коммутации операторов).