Как получить коммутационные соотношения в неравные моменты времени (для края дробного квантового холловского состояния)?

Край дробного квантового холловского состояния является примером киральной латтинджеровской жидкости. Возьмем для простоты край состояния Лафлина. Гамильтониан это:

ЧАС "=" 2 π ν в с 2 край г Икс р ( Икс ) 2

Здесь ν - доля заполнения, которая является постоянной, в с скорость краевой моды и р — оператор плотности заряда. Вы можете думать об этом гамильтониане как о взаимодействии дельта-функции В ( Икс , Икс ) "=" дельта ( Икс Икс ) .

Вместе с этим гамильтонианом имеется также коммутационное соотношение поля р :

[ р ( Икс ) , р ( Икс ) ] "=" я ν 2 π Икс дельта ( Икс Икс )

Я сам не выполнял это упражнение, но полагаю, что это получается путем перехода в импульсное пространство, получения канонических импульсов с помощью уравнения движения Гамильтона и выполнения канонического квантования. Эти равновременные коммутационные соотношения вместе с уравнениями движения Гейзенберга приводят к:

т р ( Икс , т ) "=" я [ ЧАС , р ( Икс , т ) ] "=" в с Икс р ( Икс , т )

Это показывает, что ребро кирально, так как ( т в с Икс ) р ( Икс , т ) "=" 0 и, следовательно, коррелятор с участием р ( Икс , т ) (или любой другой коррелятор) является функцией т + Икс / в с в одиночку (отсюда и названия «хиральные» и «левосторонние»).

Существуют также возбуждения частиц (например, электрона), которые генерируются через вершинный оператор Ψ ( Икс , т ) (это можно объяснить бозонизацией и/или конформной теорией поля, но я не буду вдаваться в подробности). В любом случае эти полевые операторы имеют следующие равновременные коммутационные отношения с текущим оператором:

[ р ( Икс ) , Ψ ( Икс ) ] "=" Вопрос Ψ ( Икс ) дельта ( Икс Икс )

Здесь Вопрос это плата за оператора Ψ относительно оператора плотности заряда р . Этот заряд, конечно же, является электрическим зарядом.

Теперь мой вопрос: как вы обобщаете коммутационные соотношения на неравное время? Что такое:

[ р ( Икс , т ) , р ( Икс , т ) ] "="
[ р ( Икс , т ) , Ψ ( Икс , т ) ] "="

?

Ответы (1)

Вы можете просто заменить аргументы Икс Икс + в т во всех этих коммутаторах. Способ доказать это — отправиться в импульсное пространство, где р ( к , т ) "=" р ( к , 0 ) е я к в т .

Доказательство того, что о коммутаторе [ р ( Икс , т ) , ψ ( Икс , т ) ] немного сложнее, потому что мы не знаем явной формы ψ ( т ) , но я сделал это, используя

[ р ( Икс , т ) , ψ ( Икс , т ) ] "=" U ( т ) [ р ( Икс , т т ) , ψ ( Икс , 0 ) ] U ( т )
Где U — оператор эволюции во времени. Таким образом, требуется только изменение плотности во времени.

Фантастика. Это так элегантно, что я удивляюсь, почему я не мог придумать это. Я прошел через все это, и все работает, как вы сказали ( Икс Икс + в т ). Для чего это стоит: полевые операторы принимают форму Ψ ( Икс ) е Икс п ( я α Икс р ( Икс ) ) , поэтому отношение переносится автоматически.