Край дробного квантового холловского состояния является примером киральной латтинджеровской жидкости. Возьмем для простоты край состояния Лафлина. Гамильтониан это:
Здесь - доля заполнения, которая является постоянной, скорость краевой моды и — оператор плотности заряда. Вы можете думать об этом гамильтониане как о взаимодействии дельта-функции .
Вместе с этим гамильтонианом имеется также коммутационное соотношение поля :
Я сам не выполнял это упражнение, но полагаю, что это получается путем перехода в импульсное пространство, получения канонических импульсов с помощью уравнения движения Гамильтона и выполнения канонического квантования. Эти равновременные коммутационные соотношения вместе с уравнениями движения Гейзенберга приводят к:
Это показывает, что ребро кирально, так как и, следовательно, коррелятор с участием (или любой другой коррелятор) является функцией в одиночку (отсюда и названия «хиральные» и «левосторонние»).
Существуют также возбуждения частиц (например, электрона), которые генерируются через вершинный оператор (это можно объяснить бозонизацией и/или конформной теорией поля, но я не буду вдаваться в подробности). В любом случае эти полевые операторы имеют следующие равновременные коммутационные отношения с текущим оператором:
Здесь это плата за оператора относительно оператора плотности заряда . Этот заряд, конечно же, является электрическим зарядом.
Теперь мой вопрос: как вы обобщаете коммутационные соотношения на неравное время? Что такое:
?
Вы можете просто заменить аргументы во всех этих коммутаторах. Способ доказать это — отправиться в импульсное пространство, где .
Доказательство того, что о коммутаторе немного сложнее, потому что мы не знаем явной формы , но я сделал это, используя
Олаф