В квантовой механике мы обычно рассматриваем операторные функции: это функции, которые принимают действительные числа и возвращают операторы в гильбертовом пространстве квантовой системы.
Есть несколько таких примеров. Один из них — когда мы работаем с картиной Гейзенберга, где нам нужно рассматривать функции такой, что является оператором в то время .
Другой пример — когда мы имеем дело с возведением в степень операторов, например, при построении оператора временной эволюции:
Здесь обычно понимается как определяемый через собственные значения .
Дело в том, что идея функции довольно часто встречается в квантовой механике, и иногда их необходимо различать. На практике мы делаем это формально, используя все ожидаемые свойства, но мне любопытно, как это правильно определить.
Если бы мы имели дело с ограниченными операторами, то мы могли бы использовать операторную норму, которая доступна для этого типа операторов, и определить производную, как мы обычно это делаем, когда вокруг есть какая-то норма.
Дело в том, что в квантовой механике большую часть времени операторы не ограничены.
Так как же в общем случае определить производную одной оператор-функции?
Могут возникнуть некоторые проблемы с правильным определением производной для произвольных неограниченных операторов. Это потому, что, насколько мне известно, нет подходящего определения топологии на множестве неограниченных операторов.
Если ограничиться замкнутыми операторами (такими как самосопряженные операторы), действующими в гильбертовом пространстве , то можно определить метрику. Тогда множество замкнутых операторов становится (неполным) метрическим пространством . Прежде чем обсудить (кратко), что такое метрика, позвольте мне заметить, что не является линейным пространством, так как в общем случае невозможно суммировать два замкнутых неограниченных оператора. Расстояние между закрытыми операторами и определяется, грубо говоря, как разрыв между графиками и . График оператора представляет собой замкнутое линейное многообразие в определяется
В , мы имеем, таким образом, понятие сходимости . Сходимость в этом смысле (названном Като «обобщенным смыслом») расширяет, грубо говоря, сходимость по норме ограниченных операторов. Если резольвента установлена из непусто, то обобщенная сходимость эквивалентна сходимости по норме в смысле резольвенты , т. е. эквивалентна сходимости по норме резольвент (как ограниченных операторов):
Тем не менее остается проблема с определением производной, так как, как я заметил ранее, в общем случае невозможно суммировать два замкнутых оператора и получить другой замкнутый оператор. Можно задать абстрактные условия на (плотно определенные) и для них плотно определить замкнутый оператор , см. эту статью . Однако, как вы можете заметить, вещи становятся все более и более беспорядочными. В любом случае, пусть — фиксированный плотно определенный замкнутый оператор. Мы обозначаем через набор
На самом деле я никогда не видел применения этой конструкции в какой-либо конкретной физической или математической задаче, а может быть, и никогда не использовал.
Наконец, очень часто используются производные функций со значениями в непрерывных (ограниченных) линейных операторах. В этом случае производная может подразумеваться в любой топологии ограниченных операторов, такой как, например, топология нормы (это было бы эквивалентно приведенной выше конструкции и уже отмеченному OP); но и в сильной топологии, или в слабой . На самом деле производные иногда могут существовать в сильном или слабом смысле, но не в смысле нормы.
да