Я изучал интегральное квантование неабелева калибровочного поля. После квантования интеграла по путям действие становится
Правила Фейнмана для вершины антипризрачного калибровочного бозона (например, калибровочный бозон) . Я не могу понять, почему нет процесса с призраком во внешней линии. (Например, два калибровочных бозона аннигилируют и становятся призраком и антипризраком. Я, конечно, могу вычислить амплитуду для этой диаграммы по правилам Фейнмана.)
Конечно, я знаю, что призрак нефизичен, поэтому не должен существовать во внешней линии. Но я хочу знать, не может ли никакая внешняя призрачная линия следовать из самой теории (например, амплитуда этого процесса может быть отменена каким-то другим процессом?) или это просто аксиома, которую мы накладываем на эту теорию?
Qmechanic прав, но его ответ не объясняет, почему мы не можем просто считать призраков физическими и покончить с этим.
Есть две основные причины, по которым призраков нельзя считать физическими.
Проблема может быть прослежена до кинематики фиксации калибра. Помните, как в случае у нас было ограничение фиксации калибровки (например, условие калибровки Лоренца), которое после его реализации в виде ограничения квантового оператора выбрано уникальное подпространство физических состояний? Что ж, здесь мы имеем дело с похожей ситуацией, но с дополнительными техническими трудностями, поскольку группа неабелева.
Фоковское пространство калибровочной + призрачной системы лагранжиана, упомянутое в вашем вопросе, не является физическим. Он содержит состояния с отрицательной нормой (так же, как и в случай). В качестве примера состояния с отрицательной нормой рассмотрим времениподобный поляризованный калибровочный бозон
Так же, как в В этом случае это можно решить, реализовав ограничение калибровочного условия в виде квантового оператора и решив. Однако мы сталкиваемся со следующим осложнением:
Решения ограничения больше не распадаются на физическое и ложное (с нулевой нормой) подпространства, которые можно рассматривать отдельно, поскольку динамика теории смешивает эти два подпространства.
Это можно проследить до следующего факта: закон сохранения тока содержит ковариантную производную вместо обычной, а калибровочное условие Лоренца по-прежнему работает с обычной частной производной.
Эта трудность может быть успешно решена с помощью метода БРСТ-квантования. Существование призраков необходимо для работы BRST.
В заключение: S-матрица, заданная квантованием лагранжиана из вашего вопроса, дает правильную квантовую динамику квантового калибровочного поля, но только при проекции на подпространство наивного фоковского пространства, заданного БРСТ-когомологиями. У него также есть приятное свойство не смешивать физические и нефизические степени свободы, а это означает, что мы можем использовать его полную форму в практических вычислениях и только после этого спроецировать в физическое подпространство.
То, что мы не можем использовать расширенное пространство Фока, уже очевидно по двум причинам, указанным в начале моего ответа.
С одной стороны, S-матрица не зависит от условия фиксации калибровки. С другой стороны, существует унитарная калибровка, в которой духи Фаддеева-Попова не связаны с теорией.
Использованная литература:
М. Д. Шварц, QFT и Стандартная модель, 2014; Раздел 28.4.
К. Ициксон и Дж. Б. Зубер, QFT, 1985; Подраздел 12-5-5.
СлучайныйПреобразование Фурье