Почему собственные пространства эрмитова оператора взаимно ортогональны? [закрыто]

В квантовой механике, исходя из свойств решения уравнения Шредингера внутри бесконечной ямы, они таковы:

  1. Взаимно ортогонален для разных собственных значений.
  2. Ортонормированный.
  3. Полный.

Что является доказательством их ортогональности? Каково доказательство свойства ортогональности решения уравнения Шрёдингера внутри бесконечной ямы?

Вы пробовали вычислять ψ н | ψ м для нескольких различных значений н и м ? Если вы сделаете это, доказательство ортонормальности должно быть очевидным.
Действительно ли 2 означает «нормализованный»? Поскольку "орто" уже включено в 1. Итак, вы действительно спрашиваете, почему | | ψ н | | "=" 1 ? Ну, это ложь. Дело в том, что всегда можно исправить ψ н удовлетворить | | ψ н | | "=" 1 .
Этот пост требует доказательства спектральной теоремы. Разве это не должно быть на Math.SE?
Этот вопрос (v3) об ортогональности собственных пространств самосопряженного оператора, вероятно, будет задаваться снова и снова на Phys.SE в различных контекстах физики, поэтому кажется бессмысленным переходить на Math.SE, где он, несомненно, окажется дубликатом. . См . также различные метапосты . Я закрываю этот вопрос как домашнее задание не по теме, в основном, чтобы избежать преждевременной миграции.

Ответы (1)

Любые наблюдаемые волновой функции должны иметь эрмитову форму, что означает, что их собственные значения должны быть действительными, и вы всегда можете найти ортогональный базис из собственных состояний, связанных с этими значениями, даже если они вырождены.

Эрмитова матрица - это та, которая равна своему эрмитовому сопряжению:

А "=" А "=" А Т ¯

Мы можем доказать ортогональность собственных векторов эрмитовой матрицы для различных собственных значений:

У нас есть два собственных вектора, связанных с разными собственными значениями

А в я "=" λ я в я
А в Дж "=" λ Дж в Дж

Возьмем эрмитово сопряженное λ я случае и действовать по праву в Дж :

( в я ) А в Дж "=" λ я ¯ ( в я ) в Дж "=" λ я ( в я ) в Дж
Так как собственные значения действительны.

Мы также можем умножить λ Дж корпус слева от ( в я ) :

( в я ) А в Дж "=" λ Дж ( в я ) в Дж

С А "=" А у нас есть:

0 "=" ( λ я λ Дж ) ( в я ) в Дж

Поскольку собственные векторы относятся к разным значениям, λ я λ Дж затем ( в я ) в Дж "=" 0 что подразумевает ортогональность. В случае вырожденных собственных значений мы можем использовать ортогонализацию Грама-Шмидта для создания ортогонального базисного набора, поскольку любая линейная сумма собственных векторов собственного значения также является собственным вектором этого значения.

Нормальность следует из того, что если в я является собственным вектором А с собственным значением λ я затем α в я также, поэтому вы можете нормализовать эти значения.