В КМ состояния являются векторами в гильбертовом пространстве. . Их часто обозначают как .
С другой стороны, в алгебраическом подходе мы имеем один -алгебра а состояния являются линейными функционалами такой, что и .
Совершенно непонятно, как связаны эти две вещи.
Для первого шага у нас есть конструкция GNS. Конструкция ГНС следующая:
GNS Construction : Учитывая -алгебра и государство мы можем построить одно гильбертово пространство , один -представление и один такой, что плотный и
Теперь у нас есть кое-что интересное:
Каждое алгебраическое состояние порождает целое гильбертово пространство, на котором становится выдающимся и это дает одно среднее значение в обычном смысле КМ.
Другие единичные векторы в гильбертовом пространстве порождают алгебраические состояния. На самом деле, если у нас есть это
С другой стороны, не кажется, что каждое алгебраическое состояние порождает одно обычное состояние в . На самом деле, из-за теоремы Рисса о представлении было бы достаточно, чтобы для каждого алгебраического состояния было одно алгебраическое состояние на . Это в свою очередь требует, чтобы таким образом, чтобы это было правдой, нам потребуется быть обратимым. Другими словами, представление должно быть точным.
Эти точки показывают, что алгебраические состояния, хотя и связаны с обычными векторами состояния из КМ, не эквивалентны им. На самом деле кажется, что у нас больше алгебраических состояний, чем векторов состояний.
Кроме того, GNS позволяет нам действительно представлять каждое состояние в виде вектора состояния, но в разных гильбертовых пространствах. Пункт (2) я сделал тогда гарантирующим, что каждый такой вектор состояния может быть отождествлен с одним алгебраическим состоянием, но кроме него есть и другие, которые не принадлежат этому гильбертовому пространству. Однако даже если мы выберем одно из этих состояний в (2) и выполним с ним построение GNS, кажется, что мы получим совершенно другое пространство Гиберта.
Кажется, что роль алгебраических состояний состоит только в том, чтобы генерировать представление, и это довольно странно, учитывая обычную точку зрения КМ на состояния.
Так как же правильно понимать алгебраические состояния? Как они соотносятся с обычным понятием состояний из КМ? Всегда ли для работы с ними на практике нужно использовать конструкцию GNS?
Как нам быть с тем фактом, что алгебраических состояний оказывается больше, чем векторных состояний КМ, в том смысле, что когда мы выполняем построение GNS, некоторые алгебраические состояния оказываются «упущенными»?
Алгебраическая формулировка более общая и учитывает многие тонкости, возникающие в КТП и скрытые в квантовой механике.
В самом деле, в квантовой механике теорема Стоуна — фон Неймана говорит нам, что неприводимое представление алгебры квантовых наблюдаемых (точнее, алгебры канонических коммутационных соотношений) существенно единственно (т. е. единственно с точностью до унитарных преобразований ) . Таким образом, единственно релевантным представлением является обычное представление (называемое представлением Шредингера), а физически релевантными состояниями являются те, которые нормальны по отношению к такому представлению (т. е. которые могут быть записаны в виде матриц плотности в соответствующем гильбертовом пространстве). ).
С другой стороны, в квантовых теориях поля существует бесконечно много неэквивалентных неприводимых представлений канонических (анти)коммутационных соотношений. Следовательно, действительно существуют состояния, которые могут быть представлены в виде матриц плотности (или векторов) в одном представлении, но не могут быть представлены в другом (говорят, что они ненормальны по отношению к последнему).
Кроме того, так называемая теорема Хаага объясняет, что очень важную роль в КТП играют неэквивалентные представления, или, точнее, непересекающиеся состояния (состояния, не являющиеся нормальными относительно иррепрезентации друг друга в ОНС). В самом деле, учитывая группу действующий на C*-алгебре наблюдаемых, и два -инвариантные состояния (с дополнительным техническим условием, которое здесь не принципиально), то либо , или и не пересекаются. В релятивистской теории основное состояние (или вакуум) инвариантно относительно ограниченной группы Пуанкаре. Кроме того, легко видеть, что вообще вакуум свободной и взаимодействующей теории должен быть разным (и обе инвариантными). Следовательно, по теореме Хаага они не пересекаются , и поэтому они не могут быть оба представлены как матрицы плотности в одном представлении.
Это всего лишь один пример того, почему ненормальные состояния (относительно свободного или фоковского представления) очень важны в КТП и почему алгебраическое описание квантовых теорий так часто используется для релятивистской квантовой механики.
Существенная ошибка в ваших рассуждениях заключается в том, что вы противопоставляете неверные понятия «состояния» — алгебраические состояния не только предполагаются чисто векторными состояниями, т. е. представлены векторами в «естественном» гильбертовом пространстве системы, но также включают в себя все смешанные состояния, т.е. матрицы плотности. Конечно, смешанных состояний «больше» (в смысле размерности векторного пространства, которое образуют эти состояния), чем чистых состояний.
Существует абстрактное условие «чистоты» алгебраического состояния, которое должно быть экстремальной точкой пространства алгебраических состояний. «Экстремальность» — это четко определенное условие, поскольку множество алгебраических состояний выпукло как подмножество двойственного состояния. -алгебра, которая является банаховым пространством, поскольку -алгебра сама по себе одна. Таким образом, вам просто нужно GNS-конструировать гильбертово пространство, где чистые состояния представлены векторами, вы получаете смешанные состояния как матрицы плотности в этом пространстве «бесплатно».
Золото
юггиб
юггиб
Золото
юггиб