В предыдущей теме обсуждается решение зависящего от времени уравнения Шредингера для массивной частицы в одном измерении, которая начинается в состоянииΨ ( Икс , 0 ) знак равно δ( х )
. Это можно легко решить в импульсном представлении, дав решение в виде
Ψ ( Икс , т ) знак равно12 πеям2 ℏтИкс2∫∞− ∞е− яℏт2 м( к -мℏтИкс)2дк ,
и это преобразование Фурье к представлению положения является интегралом Френеля, который можно явно проинтегрировать, чтобы получить явное решение
Ψ ( Икс , т ) знак равно {дельта( х )м2 πℏ| т |−−−−√е− яs г п (т)π/ 4опыт[ ямИкс22 ℏт]т = 0 ,т ≠ 0.( ∗ )
Теперь эта процедура может иногда показаться немного двусмысленной, и она оставляет затяжное сомнение в том, что решение в( ∗ )
действительно удовлетворяет дифференциальному уравнению
я ℏ∂∂тΨ ( Икс , т ) знак равно -ℏ22 м∂2∂Икс2Ψ ( х , т )(С)
в каком-то подходящем смысле.
Хотя может показаться, что это просто случай заполнения пробелов в зависимости от времени,Ψ ( х , т )
очень неравномерно вт = 0
, так как она содержит особенность в множителее− яs г п (т)π/ 4/| т |−−√= 1 /ят−−√
, а экспоненциальный
опыт( ямИкс22 ℏт) =потому что(мИкс22 ℏ1т) +ягрешу(мИкс22 ℏ1т)
колеблется бесконечно быстро в
т →0±
, поэтому поведение решения на
т = 0
линия очень нерегулярна (и действительно имеет
существенную особенность ). В какой-то степени этого следует ожидать: начальное условие
Ψ ( Икс , 0 ) знак равно δ( х )
является
распределением , и уравнение Шредингера вызывает, по крайней мере, вторую производную этой дельта-функции, так что в той мере, в какой справедливо уравнение Шредингера, это будет только в каком-то смысле
распределения ; это, вероятно, будет немного сложно, но в остальном это должно быть возможно.
Итак, просто для заполнения пробелов: в каком смысле и без обращения к импульсному представлению( ∗ )
решение( С )
?